Centrale a vapore(PSU) è un complesso di apparecchiature elettriche in cui il vapore acqueo viene utilizzato come fluido di lavoro. Sono noti vari cicli di PSU, tra cui il ciclo di Carnot, che, come mostrato nel Cap. 4, la più alta efficienza termica di tutti i cicli possibili in un dato intervallo di temperatura. Il vantaggio del vapore acqueo sta proprio nel fatto che durante il processo di vaporizzazione, il calore può essergli fornito lungo l'isoterma e il calore può anche essere rimosso lungo l'isoterma durante la condensazione. Se i processi di fornitura del calore non sono associati a trasformazioni di fase, è tecnicamente molto difficile eseguirli rigorosamente a temperature costanti. Si può sostenere che tecnicamente il ciclo di Carnot è possibile solo nella regione del vapore umido.

Per fare ciò, il liquido, che si trova in uno stato di saturazione (punto 7, Fig. 8.1), deve essere inviato al generatore di vapore, in cui gli viene fornito calore, ad esempio, dai prodotti della combustione di combustibile organico o rilasciato durante una reazione nucleare. Nell'area del vapore umido, l'isoterma e l'isobare coincidono, quindi il processo di ebollizione essenzialmente isobarico nel generatore di vapore avviene a temperatura costante. Dal generatore di vapore, vapore saturo secco (es. 2) inviato per espansione adiabatica alla pressione del condensatore

Riso. 8.1.

(T. 3 ) in un motore a vapore - un motore a vapore alternativo o una turbina a vapore. Nel condensatore, il calore viene rimosso dal vapore di scarico a pressione e temperatura costanti e il vapore condensa, ma non completamente (cioè, 4). Condensatore - Si tratta di uno scambiatore di calore in cui la cosiddetta acqua circolante si muove attraverso numerosi tubi di piccolo diametro, che sottraggono il calore sprigionato dal vapore durante la condensazione sulla superficie esterna dei tubi. Il vapore umido dopo che il condensatore entra nel compressore alternativo a vapore o a palette e viene compresso adiabaticamente allo stato di acqua satura nel cosiddetto. 1.

Efficienza termica del ciclo di Carnot nella regione del vapore umido

Questa efficienza ha il valore più alto possibile per tutti i cicli eseguiti nell'intervallo di temperatura T ( _ 2 e G 3 _ 4 .

Sfortunatamente, il rapporto non può essere ridotto arbitrariamente

modo per aumentare l'efficienza. Per il vapore acqueo, il limite naturale per T ( _ 2è un Tcr = 647 K, e per la temperatura di condensazione, il limite inferiore è la temperatura ambiente in cui è necessario rimuovere il calore, - G 3 _ 4\u003e 300 K. Pertanto,

L'effettiva efficienza effettiva del ciclo considerato risulterà notevolmente inferiore, poiché l'espansione e, soprattutto, la compressione del vapore umido sono accompagnate da grandi perdite di energia. Inoltre, una macchina per la compressione adiabatica di vapore umido, che deve funzionare prima come compressore, comprimendo vapore con un grado di secchezza relativamente elevato, e poi come pompa, deve essere troppo complicata e non può essere affidabile ed economica.

Va notato che l'uso di temperature 7\_ 2 vicino T kr, porta ad una diminuzione del lavoro utile prodotto da 1 kg di vapore nel ciclo. Per verificarlo è sufficiente confrontare le aree 1-2-3-4 e G-2"-3"-4" in fig. 8.1.

Le note carenze del ciclo di Carnot sono organicamente inerenti ad esso e ne ostacolano l'uso pratico. Allo stesso tempo, piccoli miglioramenti al ciclo considerato, proposti da William John McWorn Rankine (1820-1872), lo trasformano in un ciclo con l'aiuto del quale oltre l'80% di tutta l'elettricità prodotta sulla Terra viene generata a livello termico e nucleare centrali elettriche.

Il bilancio energetico di una centrale a vapore con turbina è mostrato in fig. 519. È esemplare; L'efficienza di una centrale a vapore può essere anche superiore (fino al 27%). Le perdite di energia che si verificano durante il funzionamento di una centrale a vapore possono essere suddivise in due parti. Parte delle perdite sono dovute all'imperfezione del progetto e possono essere ridotte senza modificare la temperatura in caldaia e nel condensatore. Ad esempio, predisponendo un più perfetto isolamento termico della caldaia, è possibile ridurre le dispersioni termiche nel locale caldaia. La seconda parte, molto più grande - la perdita di calore ceduta all'acqua che raffredda il condensatore, risulta essere del tutto inevitabile a determinate temperature nella caldaia e nel condensatore. Abbiamo già evidenziato (§ 314) che la condizione per il funzionamento di una macchina termica non è solo la ricezione di una certa quantità di calore dal riscaldatore, ma anche il trasferimento di parte di questo calore al frigorifero.

Una vasta esperienza scientifica e tecnica nella progettazione di motori termici e profondi studi teorici sulle condizioni di funzionamento dei motori termici hanno stabilito che l'efficienza di un motore termico dipende dalla differenza di temperatura tra il riscaldatore e il frigorifero. Maggiore è questa differenza, maggiore è l'efficienza di una centrale a vapore (ovviamente a patto di eliminare tutte le imperfezioni tecniche di progettazione sopra citate). Ma se questa differenza è piccola, anche la macchina tecnicamente più perfetta non può dare un'efficienza significativa.Il calcolo teorico mostra che se la temperatura termodinamica del riscaldatore è , e il frigorifero è , allora l'efficienza non può essere maggiore di

Riso. 519. Bilancio energetico approssimativo di una centrale a vapore con turbina

Quindi, ad esempio, in una macchina a vapore, vapore che ha una temperatura di 100 (o 373 ) in caldaia, e 25 (o 298 ) in frigorifero, l'efficienza non può essere maggiore , ovvero il 20% (in pratica, a causa dell'imperfezione del dispositivo, l'efficienza di tale installazione sarà molto inferiore). Pertanto, per migliorare l'efficienza dei motori termici, è necessario andare a temperature più elevate in caldaia e, di conseguenza, a pressioni di vapore più elevate. A differenza delle stazioni precedenti che funzionavano a una pressione di 12-15 atm (che corrisponde a una temperatura del vapore di 200), le moderne centrali a vapore hanno iniziato a installare caldaie da 130 atm o più (temperatura circa 500).

Invece di aumentare la temperatura in caldaia, sarebbe possibile abbassare la temperatura nel condensatore. Tuttavia, ciò si è rivelato praticamente impossibile. A pressioni molto basse, la densità del vapore è molto bassa e con una grande quantità di vapore passata in un secondo da una potente turbina, il volume della turbina e del condensatore con essa dovrebbe essere proibitivo.

Oltre ad aumentare l'efficienza di una macchina termica, si può intraprendere la strada dell'utilizzo dei "rifiuti termici", ovvero il calore sottratto dall'acqua che raffredda il condensatore.

Riso. 520. Bilancio energetico approssimativo della cogenerazione

Invece di scaricare l'acqua riscaldata dal condensatore in un fiume o in un lago, è possibile inviarla attraverso tubi di riscaldamento dell'acqua calda o utilizzarla per scopi industriali nell'industria chimica o tessile. È anche possibile espandere il vapore nelle turbine solo fino a una pressione di 5-6 atm. Allo stesso tempo, dalla turbina esce vapore molto caldo, che può servire per una serie di scopi industriali.

Una stazione che utilizza il calore di scarto fornisce ai consumatori non solo energia elettrica ottenuta attraverso lavori meccanici, ma anche calore. Si chiama centrale termica ed elettrica combinata (CHP). Il bilancio energetico approssimativo di CHPP è mostrato in fig. 520.

L'efficienza del ciclo Rankine, anche in installazioni con parametri di vapore elevati, non supera il 50%. Nelle installazioni reali, per la presenza di perdite interne alla turbina, il valore di efficienza è ancora più basso.

Le entalpie nell'espressione (9) sono influenzate da tre parametri del fluido di lavoro: la pressione iniziale R 1 e temperatura iniziale T 1 vapore surriscaldato in ingresso turbina e pressione finale R 2 all'uscita della turbina. Ciò comporta un aumento del calo di calore e, di conseguenza, un aumento del lavoro specifico e dell'efficienza del ciclo.

Oltre a modificare i parametri del vapore, è possibile aumentare l'efficienza delle centrali a vapore complicando gli schemi dell'impianto stesso.

Sulla base di quanto sopra, vengono rivelati i seguenti modi per aumentare l'efficienza termica.

1. Aumento della pressione iniziale p 1 con parametri invariati T 1 e R 2 (Fig. 15, un). Il diagramma mostra i cicli Rankine alle pressioni massime R 1 e R 1a > R uno . Un confronto di questi cicli mostra che con un aumento della pressione a R 1un il trasferimento di calore è maggiore di , e la quantità di calore in ingresso è ridotta. Un tale cambiamento nelle componenti energetiche del ciclo all'aumentare della pressione R 1 aumenta l'efficienza termica Questo metodo fornisce un aumento significativo dell'efficienza del ciclo, ma come risultato di una maggiore R 1 (la pressione nelle centrali a vapore può arrivare fino a 30 atm), l'umidità del vapore in uscita dalla turbina aumenta, causando una corrosione prematura delle pale della turbina.

2. Aumentando la temperatura iniziale T 1 con parametri invariati R 1 e R 2 (Fig. 15, B). Confronto dei cicli in un grafico a temperature T 1 e T 1a > T 1 si può vedere che la differenza di entalpia aumenta più della differenza, poiché l'isobare scorre più ripidamente dell'isobare. Con una tale variazione della differenza di entalpia, con un aumento della temperatura massima del ciclo, l'efficienza termica aumenta. Lo svantaggio di questo metodo è che il surriscaldatore richiede metallo resistente al calore, la temperatura del vapore surriscaldato può arrivare fino a 650 °C.

3. Aumento simultaneo della pressione p 1 e temperatura T 1 a pressione costante R 2. Alza mi piace R 1 così e T 1 aumenta l'efficienza termica Il loro effetto sull'umidità del vapore al termine dell'espansione è opposto, con un aumento R 1 aumenta, e con un aumento T 1 - diminuisce. In definitiva, lo stato del vapore sarà determinato dal grado di variazione delle quantità R 1 e T 1 .

4. Riduzione della pressione p 2 a parametri costanti T 1 e R 1 (Fig. 15, v). Giù R 2 aumenta il grado di espansione del vapore nella turbina e il lavoro tecnico aumenta ∆ l \u003d l a - l. In questo caso, la quantità di calore rimossa inferiore a (l'isobar è più piatto a una pressione più bassa) e la quantità di calore fornita aumenta di . Di conseguenza, l'efficienza termica del ciclo aumenta. Abbassamento della pressione R 2, è possibile raggiungere una temperatura uguale alla temperatura ambiente all'uscita del condensatore, ma in questo caso sarà necessario creare un vuoto nel dispositivo di condensazione, poiché la pressione corrisponde alla temperatura R 2 = 0,04 ata.

5. Utilizzo del surriscaldamento del vapore secondario (intermedio).(Fig. 15, G). Il diagramma mostra una linea retta 1 –2 mostra l'espansione del vapore fino a una certa pressione R 1un nel primo cilindro del motore, linea 2–1 a–– surriscaldamento secondario del vapore in pressione R 1un e diretto 1 a –2 a–– espansione adiabatica del vapore nel secondo cilindro fino alla pressione finale R 2 .

L'efficienza termica di un tale ciclo è determinata dall'espressione

L'uso del surriscaldamento secondario del vapore porta ad una diminuzione del contenuto di umidità del vapore all'uscita della turbina e ad un certo aumento del lavoro tecnico. Aumento dell'efficienza in questo ciclo è trascurabile, solo il 2–3%, e un tale schema richiede la complicazione della progettazione della turbina a vapore.

6. Applicazione del ciclo rigenerativo. Nel ciclo rigenerativo, l'acqua di alimentazione dopo la pompa scorre attraverso uno o più rigeneratori, dove viene riscaldata dal vapore, parzialmente prelevato dopo la sua espansione in alcuni stadi di turbina (Fig. 16).

Riso. 15. Modi per migliorare l'efficienza termica. Ciclo Rankine

Riso. 16. Schema di una centrale a vapore in funzione

secondo il ciclo rigenerativo:

1 –– caldaia; 2 –– surriscaldatore; 3 -- turbina a vapore; 4 -- generatore elettrico; 5 –– refrigeratore-condensatore; 6 - pompa; 7 – rigeneratore; α è la frazione di estrazione del vapore

La quantità di vapore estratta sarà determinata dall'equazione del bilancio termico per il rigeneratore

dove è l'entalpia del condensato a pressione di vapore finita R 2; è l'entalpia del vapore prelevato dalla turbina; è l'entalpia della condensa alla pressione di estrazione del vapore.

Il lavoro utile di 1 kg di vapore nella turbina sarà determinato dalla formula:

La quantità di calore spesa per 1 kg di vapore è

Poi l'efficienza termica nel ciclo rigenerativo si troveranno

.

Uno studio dettagliato del ciclo rigenerativo mostra che la sua efficienza termica sempre maggiore dell'efficienza termica. Ciclo Rankine con gli stessi parametri iniziali e finali. Aumento dell'efficienza quando si utilizza la rigenerazione, è del 10–15% e aumenta con l'aumento della quantità di estrazione del vapore.

7. Applicazione del ciclo di riscaldamento. Il ciclo di riscaldamento utilizza il calore ceduto dal vapore all'acqua di raffreddamento, che viene solitamente utilizzata negli impianti di riscaldamento, negli impianti di acqua calda e per altri scopi. In questo caso, il calore q 1 fornito al fluido di lavoro può essere ridistribuito in varia misura per ottenere lavori tecnici e fornitura di calore. Nel ciclo di riscaldamento (Fig. 17), parte dell'energia elettrica è sottoutilizzata, poiché parte del calore del vapore prelevato dalla turbina viene consumato dal consumatore.

Riso. 17. Schema di una centrale a vapore in funzione

ciclo di riscaldamento:

1 –– caldaia; 2 –– surriscaldatore; 3 -- turbina a vapore; 4 -- generatore elettrico; 5 –– refrigeratore-condensatore; 6 - pompa; 7 – consumatore di calore

La quantità di calore ricevuta dal fluido di lavoro viene in parte convertita in lavoro utile delle pale della turbina e in parte spesa allo scopo di fornire calore ai consumatori. Poiché entrambi i lavori sono utili, l'efficienza termica perde il suo significato.

efficienza sarà determinato il ciclo di riscaldamento

.

Poiché nel ciclo di riscaldamento vengono prodotte due tipologie di prodotti (elettricità e calore), è necessario distinguere tra il rendimento interno per la produzione di calore e il rendimento medio ponderato per la generazione di energia elettrica e calore. Ciascuno di essi è uguale a uno, poiché non ci sono perdite all'interno del ciclo.

In realtà, l'efficienza il ciclo di riscaldamento non può essere uguale a uno, poiché ci sono sempre perdite meccaniche nella turbina e perdite idrauliche nei sistemi di alimentazione del calore.

CENTRALE A VAPORE

Le centrali a vapore (SPU) sono progettate per produrre elettricità e vapore acqueo, che viene utilizzato per le esigenze di produzione delle imprese industriali. Attualmente, tutti i principali impianti chimici e mietitrebbie hanno i propri CSP.

La figura 20 mostra un diagramma schematico di una centrale a vapore. L'alimentatore è costituito da una caldaia a vapore (1,1"), una turbina a vapore (2), un condensatore (3) e una pompa di alimentazione (4). La caldaia a vapore è una struttura ingegneristica complessa. Solo due dei suoi elementi sono mostrati in modo condizionale in il diagramma - il tamburo della caldaia (1) e il surriscaldatore (1").

Riso. 20. Schema schematico di una centrale a vapore

Il funzionamento dell'impianto è il seguente. L'acqua di alimentazione (condensa e acqua di ritorno dall'impianto) viene pompata da una pompa (4) nel tamburo della caldaia a vapore (1). Nel tamburo, a causa del calore chimico del combustibile che viene bruciato nel forno della caldaia (il forno non è mostrato in Fig. 3), e in alcuni casi, a causa del potenziale energetico delle risorse energetiche secondarie combustibili o ad alta temperatura , l'acqua a pressione costante si trasforma in vapore saturo umido (Х = 0, 9 - 0,95). Quindi il vapore saturo umido entra nel surriscaldatore della caldaia (1"), dove viene surriscaldato ad una temperatura predeterminata. Il vapore surriscaldato viene inviato alla turbina a vapore (2). Qui si espande adiabaticamente per ottenere lavoro utile, che viene trasformato in energia elettrica con l'aiuto di un generatore Le moderne turbine hanno una serie di estrazioni attraverso le quali il vapore viene indirizzato alle esigenze tecnologiche delle officine di un'impresa industriale.Dopo la turbina, il vapore di scarico viene inviato al condensatore (3).Il condensatore è uno scambiatore di calore a fascio tubiero convenzionale, il cui scopo principale è quello di creare un vuoto dietro la turbina. Ciò porta ad un aumento della perdita di calore nella turbina, che aumenta l'efficienza del ciclo PSU. Nel condensatore, a causa all'allontanamento del calore dal vapore di scarico all'acqua di raffreddamento, esso condensa. La condensa risultante viene nuovamente alimentata al tamburo della caldaia dalla pompa (4).

Riso. 21. Ciclo PSU nei diagrammi P - υ e T - S

Sulla fig. 21 mostra il ciclo PSU nei diagrammi P - υ e T - S. In questi diagrammi, la linea 1–2–3–4 corrisponde al processo isobarico per ottenere vapore surriscaldato in una caldaia a vapore. La sezione 1-2 caratterizza il processo di riscaldamento dell'acqua di alimentazione fino al punto di ebollizione, la sezione 2-3 corrisponde al processo di vaporizzazione, ad es. la trasformazione dell'acqua in vapore, la sezione 3-4 caratterizza il processo di surriscaldamento del vapore. La linea 4-5 riflette il processo adiabatico di espansione del vapore nella turbina. Segmento 5-6 - processo isobarico di condensazione del vapore nel condensatore. La riga 6-1 caratterizza il processo di aumento della pressione dell'acqua di alimentazione nella pompa. Il processo di aumento della pressione dell'acqua nella pompa procede praticamente a temperatura costante e senza scambio di calore con l'ambiente. Inoltre, dato che i liquidi sono praticamente incomprimibili, anche questo può essere considerato isocoro. In queste condizioni, il processo 6-1 procede a q = 0, T = const, υ = P - υ e T - S e S = P - υ e T - S. Pertanto, la riga 6-1 nella T - S diagramma si trasforma in un punto.

Analizzando i cicli delle centrali a vapore, vengono introdotti i seguenti concetti:

1. Lavoro tecnico della turbina. Sotto il lavoro tecnico della turbina capire il lavoro di tutti i processi termodinamici del ciclo.

Per il processo isobarico 1-4 abbiamo:

(7.12)

Nel processo di espansione adiabatica del vapore nella turbina:

Con un processo di condensazione isobarica in un condensatore:

(7.14)

Per il processo 6-1, che caratterizza il funzionamento tecnico della pompa a q = 0,

T = cost, υ = cost e S = cost, otteniamo

Quindi:

2. Ciclo di lavoro. Il ciclo di lavoro è definito come la differenza tra il lavoro tecnico del tubo e il lavoro svolto dalla pompa.

La valutazione dell'efficienza del ciclo CCP viene effettuata utilizzando i fattori di efficienza del ciclo. Ci sono l'efficienza del ciclo relativo termico e interno. L'efficienza termica di un ciclo è intesa come il rapporto tra il lavoro del ciclo e il calore fornito dalla sorgente superiore. Il lavoro del ciclo è determinato dalla formula (7.17). La fonte di calore superiore in questo caso sono i gas di scarico ottenuti nel processo di combustione del combustibile, o V.E.R ad alta temperatura.

Calore dalla sorgente superiore al fluido di lavoro ( q 1) viene fornito alla caldaia a vapore nel processo 1-2-3-4. Questo calore è numericamente uguale a:

In questo caso, l'efficienza termica del ciclo PSU può essere scritta come segue:

(7.19)

In pratica, quando si analizza il lavoro dell'alimentatore, viene spesso utilizzata una formula che non tiene conto del lavoro della pompa, a causa della sua piccolezza rispetto al lavoro tecnico del ciclo:

(7.20)

dove Δh è la caduta di calore nella turbina.

Nel ciclo CCS vero e proprio, il processo di espansione adiabatica negli ugelli delle turbine a vapore è irreversibile. L'irreversibilità è associata ad un aumento dell'entropia, quindi il calo di calore reale Δh d meno teorico ∆h. Sulla fig. 22 mostra la perdita di calore teorica ed effettiva in una turbina a vapore in un diagramma h-S.

Riso. 22. Rappresentazione grafica del calo di calore nella turbina sul diagramma h - S.

L'efficienza termica del ciclo reale del CCS è determinata dall'espressione.

Prima di passare alla descrizione dei metodi termodinamici e delle tecniche per aumentare l'efficienza, introduciamo alcuni concetti ausiliari. La necessità di questa introduzione è la seguente. Il fatto è che η t , per definizione, è il rapporto tra "beneficio" e "costi". Quasi tutti i metodi per aumentare l'efficienza cambiano simultaneamente sia il numeratore che il denominatore della frazione η t . E quindi c'è incertezza nel comportamento dell'intera frazione.

D'altra parte, questa incertezza non esiste se abbiamo a che fare con il ciclo di Carnot, poiché una variazione della temperatura della fonte di calore T 1 e del dissipatore di calore T 2 indica in modo abbastanza inequivocabile una variazione di η t k. Inoltre, tutti metodi e tecniche termodinamiche per aumentare l'efficienza delle centrali a vapore non modificano il valore di T 2 , poiché è praticamente difficile modificarlo.

Quindi, la fornitura di calore nel ciclo Rankine avviene lungo una certa curva spezzata (vedi Fig. 6.4 e diagramma T - s, processo 4 - 5 - 1, p 1 \u003d const).

Definizione:viene chiamata la temperatura media integrale del processo di fornitura di calore nel ciclo vapore-energia

≡ (6.6)

In altre parole,<Т 1 >in matematica è chiamato il valore integrale medio di una funzione su un intervallo di cambio argomento. Quindi per qualsiasi ciclo della centrale a vapore equivalente il ciclo di Carnot avrà un'efficienza pari a:

η t k \u003d 1 - T 2 / . (6.7)

Qualsiasi proposta per aumentare o modificare η t di una centrale a vapore sarà valutata mediante modifica .

3.1. Aumento della temperatura del fluido di lavoro davanti alla turbina.

Sulla fig. 6.6 è un'illustrazione di questo metodo per aumentare l'efficienza termica.

Si prega di notare che l'importo del "beneficio", cioè il lavoro per ciclo è aumentato con un aumento di T 1, ma allo stesso tempo sono aumentate le perdite di calore nel condensatore e i costi di riscaldamento per ciclo sono aumentati. Si vede qui chiaramente che sia il numeratore che il denominatore della frazione η t sono aumentati e il risultato è indeterminato (vedi (6.5)). Ma è chiaramente visibile che un aumento da T 1 a T 1 ΄ aumenta . Pertanto, η t aumenta all'aumentare di T 1 .

Riso. 6.6. Illustrazione del metodo per aumentare η t di

aumentando la temperatura T 1 vapore davanti alla turbina.

Commento. Aumentando T 1 , non abbiamo deliberatamente modificato tutti gli altri parametri del ciclo di Rankine. Non puoi cambiare tutto in una volta per rivelare una sorta di schema.

3.2. Aumento della pressione del fluido di lavoro davanti alla turbina.

Sulla fig. 6.7 è un'illustrazione di questo metodo per aumentare η t .

Riso. 6.7. Illustrazione del metodo per aumentare η t aumentando

pressione del vapore davanti alla turbina.

A giudicare dalla Fig. 6.7, è difficile decidere se il lavoro per ciclo è aumentato o diminuito, ma la dispersione termica nel condensatore è nettamente diminuita. Se usiamo il concetto , poi dalla Fig. 6.7 ne consegue che con un aumento di p 1 il valore anche aumentato, ma la temperatura T 2 non è cambiata. Pertanto, si può concludere chiaramente che un aumento della pressione del vapore davanti alla turbina aumenta l'efficienza termica η t .

Commento. Aumentare la temperatura del vapore T 1 davanti alla turbina non è molto efficace, poiché le isobare p = const salgono abbastanza ripidamente nella regione del vapore acqueo surriscaldato. Tale è la natura di questa sostanza.

Commento. Entrambi i metodi per aumentare η t mostrati sopra sono "benedetti" dalla termodinamica. E in pratica, l'aumento della temperatura e della pressione del vapore acqueo davanti alla turbina è limitato da un insieme di materiali resistenti al calore ed extra resistenti per la fabbricazione sia del gruppo caldaia che della turbina. Qui, in tutta la sua formidabile crescita, sorge la scienza della "Scienza dei Materiali".