Slayd 1
Supero'tkazuvchilar - bu juda ko'p erkin zaryadlangan zarralar mavjud bo'lgan moddalar. Masalan, metallarda bu tashqi qobiqning elektronlari bo'lib, ular atomlarning yadrolari bilan juda zaif bog'langan va shuning uchun aslida butun metall o'tkazgichga tegishli. Bu elektron gaz deb ataladigan gazdir. Aynan metall o'tkazgichning butun hajmi bo'ylab erkin harakatlana oladigan zaryadlangan zarrachalar mavjudligi tufayli metallar ichida elektr maydoni mavjud emas. Boshqa o'tkazgichlarda ham elektr maydoni yo'q. Metall o'tkazgich ichidagi elektr maydonini ko'rib chiqing......
Slayd 2
Slayd 3
Chunki E0 = E1, keyin E = E0-E1= 0 Supero'tkazuvchilar ichida elektr maydoni yo'q.
Slayd 4
Zaryadlar muvozanat holatida bo'lganda, o'tkazgichning ichida elektr maydoni bo'lmaydi va zaryadlar uning yuzasida joylashgan.
Slayd 5
Dielektriklar
Bular ichida erkin zaryadlangan zarrachalar bo'lmagan moddalardir. Polar dielektriklarni farqlash kerak, ularda musbat va manfiy zaryadning markazi mos kelmaydi. Qutbsiz dielektriklarda musbat va manfiy zaryadning markazi mos tushadi. Elektr maydonida har qanday dielektrik qutbga aylanadi.
Slayd 6
Dipol
Bu musbat va manfiy zaryadning markazi bir-biriga to'g'ri kelmaydigan ikkita qarama-qarshi zaryad tizimidir. Elektr maydoniga joylashtirilgan dipol momentga ta'sir qiladi, bu esa uni maydon bo'ylab yo'naltirishga olib keladi. M=F٠L, bu erda L - bog'langan zaryadlar markazlari orasidagi masofa.
31dan 1
Mavzu bo'yicha taqdimot: Dielektrik
Slayd raqami 1
Slayd tavsifi:
DIELEKTRIKADA ELEKTROSTATIK MAYDON Dielektriklarning turlari va ularning qutblanishi Dielektriklar - deyarli erkin zaryad tashuvchilari bo'lmagan moddalar. Oddiy sharoitlarda dielektriklar elektr tokini o'tkazmaydi. "Dielektriklar" atamasi Faraday tomonidan kiritilgan. Tabiatda ideal dielektriklar mavjud emas, chunki barcha moddalar ma'lum darajada elektr tokini o'tkazadi. Dielektriklar elektr tokini o'tkazgichlar deb ataladigan moddalardan taxminan 15-20 daraja yomon o'tkazadilar. Dielektrik, har qanday modda kabi, atomlar va molekulalardan iborat. Dielektrik molekulalar elektr neytraldir. Molekulaning barcha yadrolarining musbat zaryadi elektronlarning umumiy zaryadiga teng. Molekulani elektr momentiga ega bo'lgan elektr dipol deb hisoblash mumkin, bu erda Q - molekuladagi atom yadrolarining umumiy musbat zaryadi, l - molekuladagi elektronlarning manfiy zaryadlarining "og'irlik markazi" dan tortib olingan vektor. Musbat zaryadlarning "og'irlik markazi" - atom yadrolari. 900igr.net
Slayd № 2
Slayd tavsifi:
Agar tashqi elektr maydoni bo'lmasa, molekulalardagi musbat va manfiy zaryadlarning "og'irlik markazlari" mos keladigan bo'lsa, dielektrik qutbsiz deb ataladi (molekulalardagi atomlar orasidagi kovalent qutbsiz kimyoviy bog'lanish bilan), va, shuning uchun bunday dielektriklarning molekulalarining p elektr momenti nolga teng (misol: N2 , H2, O2, CO2, CH4). Tashqi elektr maydoni ta'sirida qutbsiz molekulalarning zaryadlari qarama-qarshi yo'nalishda siljiydi (musbat - maydon bo'ylab, salbiy - maydonga qarshi) va molekulalar dipol momentiga ega bo'ladi.
Slayd № 3
Slayd tavsifi:
Agar tashqi elektr maydoni bo'lmasa ham, musbat va manfiy zaryadlarning "og'irlik markazlari" mos kelmasa, dielektrik qutbli (molekulalardagi atomlar orasidagi kovalent qutbli kimyoviy bog'lanish bilan) deb ataladi. Bunday dielektriklarning molekulalari doimo dipol momentga ega. Bunday molekulalarga misollar: H2O, NH3, SO2, CO. Tashqi maydon bo'lmaganda, issiqlik harakati tufayli qutbli molekulalarning dipol momentlari fazoda tasodifiy yo'naltiriladi va ularning hosil bo'lgan momenti nolga teng. Agar bunday dielektrik tashqi maydonga joylashtirilsa, u holda bu maydonning kuchlari dipollarni maydon bo'ylab aylantirishga moyil bo'ladi va natijada nolga teng bo'lmagan dipol momenti paydo bo'ladi.
Slayd № 4
Slayd tavsifi:
Dielektrik ion deb ataladi, uning molekulalari ionli (kristalli) tuzilishga ega (masalan: NaCl, KS1, KBr). Ion kristallari turli belgilardagi ionlarning muntazam almashinishi bilan fazoviy panjaralardir. Ushbu kristallarda alohida molekulalarni ajratib bo'lmaydi va kristallar bir-biriga surilgan ikkita ionli pastki panjaralar tizimi sifatida qaralishi mumkin. Ion kristaliga elektr maydoni ta'sir qilganda, kristall panjaraning biroz deformatsiyasi yoki pastki panjaralarning nisbiy siljishi sodir bo'lib, dipol momentlarining paydo bo'lishiga olib keladi.
Slayd raqami 5
Slayd tavsifi:
Har uch guruh dielektriklar tashqi magnit maydonga kiritilganda, dielektrikning polarizatsiyasi - dipollarni yo'naltirish jarayoni yoki tashqi elektr maydoni ta'sirida maydon bo'ylab yo'naltirilgan dipollarning paydo bo'lishi sodir bo'ladi. Natijada, dielektrik molekulalarning nolga teng bo'lmagan umumiy dipol momenti paydo bo'ladi.
Slayd raqami 6
Slayd tavsifi:
Dielektriklarning uch guruhiga ko'ra, qutblanishning uch turi ajralib turadi: elektron yoki deformatsiya, qutbsiz molekulalar bilan dielektrikning polarizatsiyasi. elektron orbitalarning deformatsiyasi tufayli atomlarda induktsiyalangan dipol momentining paydo bo'lishidan iborat; dielektrikning qutbli molekulalar bilan orientatsion yoki dipol polarizatsiyasi, bu molekulalarning mavjud dipol momentlarini maydon bo'ylab yo'naltirishdan iborat. Issiqlik harakati molekulalarning to'liq yo'nalishini oldini oladi, lekin ikkala omilning (elektr maydoni va issiqlik harakati) birgalikdagi ta'siri natijasida maydon bo'ylab molekulalarning dipol momentlarining imtiyozli yo'nalishi yuzaga keladi. Bu yo'nalish kuchliroq bo'ladi, elektr maydon kuchi qanchalik baland bo'lsa va harorat past bo'ladi; dielektriklarning ionli kristall panjaralari bilan ion polarizatsiyasi. musbat ionlarning pastki panjarasini maydon bo'ylab, manfiylar esa maydonga qarshi siljishidan iborat bo'lib, dipol momentlarining paydo bo'lishiga olib keladi.
Slayd raqami 7
Slayd tavsifi:
Polarizatsiya. Dielektrikdagi maydon kuchi Dielektrikning qutblanishi vektor kattaligi - qutblanish bilan tavsiflanadi, dielektrik hajmining birlik dipol momenti bilan belgilanadi: bu erda dielektrikning dipol momenti izotropik dielektriklar va kuchsiz maydonlarda, qutblanish P chiziqli ravishda maydon kuchiga E bog'liq. æ - moddaning dielektrik xossalarini tavsiflovchi dielektrik sezgirligi; æ - o'lchamsiz kattalik va æ har doim > 0 va ko'pchilik dielektriklar uchun (qattiq va suyuq) bir necha birlikdir. - i-molekulaning dipol momenti. Agar dielektrik izotrop bo'lsa va E juda katta bo'lmasa, u holda
Slayd № 8
Slayd tavsifi:
Ikki cheksiz parallel qarama-qarshi zaryadlangan tekisliklar orasidagi bo'shliqni to'ldiradigan va shuning uchun bir xil tashqi elektr maydoni E0da joylashgan bir hil dielektrik plastinka. Maydon ta'sirida dielektrik polarizatsiyalanadi, ya'ni zaryadlarning siljishi sodir bo'ladi. Ijobiylar maydon bo'ylab o'ngga, salbiylar esa maydonga qarshi chapga siljiydi. Dielektrikning manfiy tekislikka qaragan o'ng tomonida sirt zichligi +s ga teng bo'lgan musbat zaryadning ortiqcha bo'lishi, chap tomonida musbat plastinkaning yon tomonida manfiy zaryadning ortiqcha bo'lishi bo'ladi. sirt zichligi -s. Dielektrikning qutblanishi natijasida hosil bo'lgan bu kompensatsiyalanmagan zaryadlar bog'langan deb ataladi.
Slayd № 9
Slayd tavsifi:
Dielektrikda bog'langan zaryadlarning paydo bo'lishi tufayli kuchlanish chiziqlarining bir qismi dielektrikdan o'tmaydi. Ular ulangan to'lovlar bilan tugaydi (yoki boshlanadi). Shunga ko'ra, dielektrik ichidagi elektr maydon kuchi E0 dan kam bo'ladi. Bog'langan zaryadlarning paydo bo'lishi qo'shimcha elektr maydonining paydo bo'lishiga olib keladi E" (bog'langan zaryadlar tomonidan yaratilgan maydon). Bu maydon tashqi E0 maydoniga (erkin zaryadlar tomonidan yaratilgan maydon) qarshi yo'naltiriladi va uni zaiflashtiradi. Ichkarida hosil bo'lgan maydon. dielektrik Ikki cheksiz zaryadlangan tekislik tomonidan yaratilgan maydon E=E0 – E";
Slayd № 10
Slayd tavsifi:
Bog'langan zaryadlarning sirt zichligini aniqlaymiz s. dielektrik plastinkaning umumiy dipol momenti pV = PV = PSd, bu erda S - plastinka yuzining maydoni, d - uning qalinligi. Shunday qilib. pV = PSd= s"Sd va shuning uchun s"= P, ya'ni bog'langan zaryadlarning sirt zichligi s" qutblanish P ga teng. Boshqa tomondan, umumiy dipol momenti, ta'rifi bo'yicha Polarizatsiya ta'rifidan shuni olamiz. har bir yuzning bog'langan zaryadining (Q" = s"S) ular orasidagi d masofaga ko'paytmasiga teng, d = l
Slayd № 11
Slayd tavsifi:
Ifodalar ichiga s"= P ni qo'yib, dielektrik ichidagi hosil bo'lgan maydonning kuchi teng bo'lgan joydan olamiz. O'lchamsiz kattalik muhitning dielektrik o'tkazuvchanligi deyiladi.
Slayd № 12
Slayd tavsifi:
Slayd № 13
Slayd tavsifi:
Elektrostatik maydon kuchining vektori muhitning xususiyatlariga bog'liq va dielektrik chegaradan o'tayotganda u keskin o'zgarishlarga uchraydi, shuning uchun elektrostatik maydonni tavsiflash uchun E vektoriga qo'shimcha ravishda, elektr siljish vektori ishlatiladi. ikki ommaviy axborot vositalarining chegarasida uzilishga uchramaydi. bu erda e0 - elektr doimiysi; e - muhitning dielektrik o'tkazuvchanligi. Elektr siljishi, maydonlarni hisoblashda qiyinchiliklarni keltirib chiqaradi. Izotrop muhit uchun elektr siljish vektori
Slayd № 14
Slayd tavsifi:
Slayd № 15
Slayd tavsifi:
Slayd № 16
Slayd tavsifi:
Bog'langan zaryadlar dielektrikda tashqi elektrostatik maydon mavjudligida paydo bo'ladi. Tashqi maydon erkin elektr zaryadlari tizimi tomonidan yaratilgan. Dielektrikda erkin zaryadlarning elektrostatik maydoni va qo'shimcha ravishda bog'langan zaryadlarning elektrostatik maydoni mavjud. Dielektrikda hosil bo'lgan maydon E intensivlik vektori bilan tavsiflanadi va shuning uchun u dielektrikning xususiyatlariga bog'liq. D vektori erkin zaryadlar tomonidan yaratilgan elektrostatik maydonni tavsiflaydi. Dielektrikda paydo bo'ladigan bog'langan zaryadlar maydon hosil qiluvchi erkin zaryadlarning qayta taqsimlanishiga olib kelishi mumkin. D vektori erkin zaryadlar tomonidan yaratilgan elektrostatik maydonni tavsiflaydi, lekin ularning kosmosda dielektrik ishtirokida taqsimlanishi bilan. D maydoni, E maydoni kabi, yo'nalishi va zichligi kuchlanish vektorining chiziqlari bilan bir xil tarzda aniqlanadigan elektr siljish vektorining maydon chiziqlari yordamida tasvirlangan. E vektorining chiziqlari har qanday zaryadlarda boshlanishi va tugashi mumkin - erkin va bog'langan, D vektorining chiziqlari esa faqat erkin zaryadlarda. Bog'langan zaryadlar joylashgan maydon maydonlari orqali D vektorining chiziqlari uzilishsiz o'tadi.
Slayd № 17
Slayd tavsifi:
D vektorining dS elementar maydoniga o'tuvchi chiziqlar soni, uning normal n i D vektori bilan a burchak hosil qiladi, DdScosa = DndS, bu erda Dn - D vektorining normal n ga dS maydoniga proyeksiyasi. Bu yerda D vektorining oqimi. Dielektrikdagi maydon uchun Gauss teoremasi dS maydon orqali elektr siljishi vektorining oqimi E vektor oqimiga o'xshaydi.
Slayd № 18
Slayd tavsifi:
D vektorining oqimi faqat D maydonining konfiguratsiyasiga emas, balki SIda D vektor oqimining FD birligi kulon (C) hisoblanadi. 1 C umumiy erkin zaryad 1 C bilan bog'liq bo'lgan elektr siljish oqimiga teng. Ixtiyoriy yopiq sirt S uchun bu sirt orqali D vektorining oqimi
Slayd № 19
Slayd tavsifi:
Dielektrikdagi elektrostatik maydon uchun Gauss teoremasi Dielektrikdagi elektrostatik maydonning siljish vektorining o'zboshimchalik bilan yopiq sirt orqali o'tishi bu sirt ichidagi erkin elektr zaryadlarining algebraik yig'indisiga teng. Hajmi zichligi bo'lgan fazoda uzluksiz zaryad taqsimoti bo'lsa, dielektrikdagi elektrostatik maydon uchun Gauss teoremasi quyidagicha yozilishi mumkin: dielektrikdagi elektrostatik maydonning ixtiyoriy yopiq sirt orqali o'tish vektorining oqimi bu sirt bilan chegaralangan hajmdagi bepul zaryad.
Slayd № 20
Slayd tavsifi:
Vakuum holati uchun formulani rasmiy ravishda shaklda yozish mumkin Muhitdagi E maydonining manbalari ham erkin, ham bog'langan zaryadlar bo'lganligi sababli, eng umumiy ko'rinishdagi E maydoni uchun Gauss teoremasi bu erda va quyidagicha yozilishi mumkin. , shunga ko'ra, yopiq aylana yuzasi S bilan qoplangan erkin va bog'langan zaryadlarning algebraik yig'indisidir. Biroq, bu formula dielektrikdagi E maydonini tavsiflash uchun qabul qilinishi mumkin emas, chunki u noma'lum E maydonining xususiyatlarini bog'langan zaryadlar orqali ifodalaydi. , o'z navbatida, u bilan belgilanadi. Bu elektr siljish vektorini joriy etishning maqsadga muvofiqligini yana bir bor isbotlaydi.
22
Slayd tavsifi:
Slayd № 23
Slayd tavsifi:
Interfeysga parallel kuchlanish vektorining proyeksiyasi vektorning tangensial komponenti deb ataladi, chapga va o'ngga bo'linadi: Et tangensial vektor interfeysning ikkala tomonida bir xil (sakrashga uchramaydi). ya'ni doimiydir
E va D vektorlarining normal komponentlari uchun shartlarni olish uchun biz ahamiyatsiz darajada kichik balandlikdagi tekis silindrni quramiz, uning asosi birinchi dielektrikda, ikkinchisi ikkinchisida. DS asoslari shunchalik kichikki, ularning har birida D vektori bir xil. Gauss teoremasiga ko'ra, dielektrikdagi erkin zaryadlar bo'lmagan maydon uchun biz olamiz (silindr asoslari uchun n va n" normallar qarama-qarshi yo'nalishda yo'naltirilgan) D vektorining normal komponenti uzluksiz, u holda. sakrashni boshdan kechirmoqda
Slayd № 26
Slayd tavsifi:
D vektorni proyeksiyasiga ko'ra, E vektor proyeksiyalarini eoga ko'paytirsak, ikkita dielektrik orasidagi interfeysdagi E vektorining normal komponenti sakrashga ega bo'lamiz. Shunday qilib, agar ikkita bir hil izotrop dielektriklar orasidagi interfeysda erkin zaryadlar bo'lmasa, u holda bu chegarani kesib o'tishda Et va Dn komponentlari doimiy ravishda o'zgaradi (sakrashga uchramaydi), En va Dt komponentlari esa sakrashga uchraydi. E va D komponent vektorlari uchun shartlardan kelib chiqadiki, bu vektorlarning chiziqlari uzilishni boshdan kechiradi (sinadi).
Slayd № 27
Slayd tavsifi:
Ferroelektriklar ma'lum bir harorat oralig'ida o'z-o'zidan polarizatsiyaga ega bo'lgan kristalli dielektriklardir. Polarizatsiya, tashqi elektr maydoni bo'lmaganda, harorat, elektr maydoni va deformatsiyaning o'zgarishi kabi tashqi ta'sirlar ta'sirida sezilarli darajada o'zgaradi. Bu xususiyatlarni birinchi marta I.V. Kurchatov va P.P. Kobeko (1930) Roshel tuzi NaKS4H4O6 4H,O kristallarini oʻrganishda. Ushbu turdagi kristallarga ferroelektriklar nomini berdi. Keyinchalik bariy titanat, kaliy dihidrogen fosfat va boshqalar shunga o'xshash xususiyatlarga ega ekanligi ma'lum bo'ldi.
Slayd № 28
Slayd tavsifi:
Tashqi elektr maydoni bo'lmaganda, ferroelektrik domenlar mozaikasiga o'xshaydi. Domenlar polarizatsiyaning turli yo'nalishlariga ega bo'lgan maydonlardir. Rasmda o'qlar polarizatsiya vektorining yo'nalishlarini ko'rsatadi. Ferroelektrik tashqi maydonga kiritilganda, domenlarning dipol momentlari maydon bo'ylab qayta yo'naltiriladi. Domenlarning hosil bo'lgan umumiy elektr maydoni tashqi maydon to'xtatilgandan keyin ham o'zlarining ma'lum yo'nalishini saqlab qoladi. Shuning uchun, ferroelektriklar anomal darajada katta dielektrik konstantalarga ega (Roshel tuzi uchun, masalan, segn ~ 104). Qo'shni sohalarda bu yo'nalishlar boshqacha bo'lib, umuman olganda dielektrikning dipol momenti nolga teng.
Slayd № 29
Slayd tavsifi:
Ferroelektriklarning xossalari kuchli haroratga bog'liq. Har bir ferroelektrik Kyuri nuqtasi deb ataladigan nuqta bilan tavsiflanadi. Kyuri nuqtasi har bir turdagi ferroelektrikning harorat xarakteristikasi bo'lib, undan yuqorida ularning g'ayrioddiy elektr xususiyatlari yo'qoladi. Bunday holda, ferroelektrik oddiy qutbli dielektrikga aylanadi. Material sovutilganda uning ferroelektrik xususiyatlari tiklanadi. Odatda, ferroelektriklar faqat bitta Kyuri nuqtasiga ega; faqat istisnolar - Rochelle tuzi (-18 va +24 ° C) va u bilan izomorf birikmalar. Kyuri nuqtasi yaqinidagi ferroelektriklarda moddaning issiqlik sig'imining keskin oshishi ham kuzatiladi. Kyuri nuqtasida sodir bo'ladigan ferroelektriklarning oddiy dielektrikga aylanishi ikkinchi tartibli fazali o'tish bilan birga keladi.
Slayd № 30
Slayd tavsifi:
Ferroelektriklarda dielektrik histerezis (kechikish) hodisasi kuzatiladi, bu ferroelektrikning bir xil elektr maydon kuchida (namunaning dastlabki polarizatsiyasi qiymatiga qarab) turli xil polarizatsiya qiymatlariga ega bo'lishidan iborat. Tashqi elektr maydonining kuchayishi E kuchayishi bilan P polarizatsiyasi kuchayadi va to'yinganlikka erishadi (egri l). E ning pasayishi bilan P ning pasayishi 2 egri chiziq bo'ylab sodir bo'ladi va E = 0 da ferroelektrik Pos qoldiq polarizatsiyasini saqlaydi, ya'ni tashqi elektr maydoni bo'lmaganda ferroelektrik polarizatsiyalangan bo'lib qoladi.
Slayd № 31
Slayd tavsifi:
Qoldiq polarizatsiyani yo'q qilish uchun teskari yo'nalishda (-E.) elektr maydoni qo'llanilishi kerak. Es qiymati majburiy kuch deb ataladi (lotincha coercitio - ushlab turishdan). Agar siz yana E ni o'zgartirsangiz, u holda P histerezis halqasining 3-egri chizig'i bo'ylab o'zgaradi. Pyezoelektriklarni ham eslatib o'tish kerak - kristalli moddalar, ular ma'lum yo'nalishlarda siqilgan yoki cho'zilganida, tashqi elektr maydoni (to'g'ridan-to'g'ri piezoelektrik effekt) bo'lmagan taqdirda ham polarizatsiya sodir bo'ladi. Teskari piezoelektrik effekt ham kuzatiladi - elektr maydoni ta'sirida mexanik deformatsiyaning paydo bo'lishi. Ayrim pyezoelektriklarda qizdirilganda musbat ionlar panjarasi manfiy ionlar panjarasiga nisbatan siljiydi, buning natijasida ular tashqi elektr maydonsiz ham qutblanib qoladi. Bunday kristallar piroelektriklar deb ataladi. Tashqi elektr maydonini (doimiy magnitlarning elektr analoglari) olib tashlaganidan keyin uzoq vaqt davomida polarizatsiya holatini saqlaydigan elektretlar - dielektriklar ham mavjud. Ushbu moddalar guruhlari texnologiya va maishiy qurilmalarda keng qo'llaniladi.
MISUN: havo, shisha, pleksiglas, ebonit, slyuda, chinni, quruq yog'och va boshqalar. DIELEKTRIKLAR yoki izolyatorlar - (yunoncha "ikki" orqali va inglizcha "elektrik" - elektrdan) erkin elektr zaryadlari bo'lmagan va elektromagnit o'zaro ta'sirlar o'tkaziladigan moddalar.
Dielektrikning tuzilishi NaCl Na Cl osh tuzi molekulasining tuzilishi Elektr dipol - kattaligi teng va ishorasi qarama-qarshi bo'lgan ikkita nuqta zaryadining birikmasidir.
POLAR, musbat va manfiy zaryadlarning tarqalish markazlari bir-biriga mos kelmaydigan molekulalardan tashkil topgan osh tuzi, spirtlar, suv va boshqalar. NONPOLAR, musbat va manfiy zaryadlarning taqsimlanish markazlari bir-biriga to'g'ri keladigan atomlar yoki molekulalardan iborat; inert gazlar, O 2, H 2, benzol, polietilen va boshqalar;
Dielektrik yuzasida bog'langan zaryadlar tomonidan yaratilgan elektr maydonining E 1 intensivlik vektori tashqi elektr maydonining E 0 intensivlik vektoriga qarama-qarshi dielektrik ichiga yo'naltiriladi, bu qutblanishni keltirib chiqaradi. Dielektrik bilan to'liq to'ldirilgan cheksiz fazo ichidagi elektr maydon kuchi kattaligi bo'yicha E = E 0 -E 1 ga teng bo'lib chiqadi. Yog'och bo'lagi (shuningdek, dielektrik) E 1 E 0 DIELEKTRIKDAGI MAYD.
Elektr maydonidagi o'tkazgichlar Erkin zaryadlar - elektr maydoni ta'sirida harakatlana oladigan bir xil belgidagi zaryadlangan zarralar Bog'langan zaryadlar - elektr maydoni ta'sirida harakat qila olmaydigan atomlar (yoki molekulalar) tarkibiga kiruvchi qarama-qarshi zaryadlar. bir-biridan mustaqil moddalar o'tkazgichlar dielektriklar yarim o'tkazgichlar
Har qanday vosita elektr maydon kuchini zaiflashtiradi
Muhitning elektr xarakteristikalari undagi zaryadlangan zarrachalarning harakatchanligi bilan belgilanadi
Supero'tkazuvchilar: metallar, tuzlar eritmalari, kislotalar, nam havo, plazma, inson tanasi
Bu elektr maydoni ta'sirida harakatlanishi mumkin bo'lgan etarli miqdordagi erkin elektr zaryadlarini o'z ichiga olgan tanadir.
Agar siz zaryadsiz o'tkazgichni elektr maydoniga kiritsangiz, zaryad tashuvchilar harakatlana boshlaydi. Ular shunday taqsimlanadiki, ular yaratgan elektr maydoni tashqi maydonga qarama-qarshi bo'ladi, ya'ni o'tkazgich ichidagi maydon zaiflashadi. O'tkazgichdagi zaryadlarning muvozanat shartlari bajarilgunga qadar zaryadlar qayta taqsimlanadi, ya'ni:
elektr maydoniga kiritilgan neytral o'tkazgich kuchlanish chiziqlarini buzadi. Ular manfiy induktsiya zaryadlari bilan tugaydi va musbat zaryaddan boshlanadi
Zaryadlarning fazoviy ajralish hodisasi elektrostatik induksiya deyiladi. Induktsiyalangan zaryadlarning o'z maydoni o'tkazgich ichidagi tashqi maydonni yuqori aniqlik bilan qoplaydi.
Agar o'tkazgichning ichki bo'shlig'i bo'lsa, u holda bo'shliq ichida maydon bo'lmaydi. Ushbu holat uskunani elektr maydonlaridan himoya qilishni tashkil qilishda qo'llaniladi.
O'tkazgichni tashqi elektrostatik maydonda teng miqdorda mavjud bo'lgan musbat va manfiy zaryadlarni ajratish yo'li bilan elektrlashtirish elektrostatik induksiya hodisasi deb ataladi va qayta taqsimlangan zaryadlarning o'zi induktsiya deb ataladi. Ushbu hodisa zaryadsiz o'tkazgichlarni elektrlashtirish uchun ishlatilishi mumkin.
Zaryadlanmagan o'tkazgich boshqa zaryadlangan o'tkazgich bilan aloqa qilish orqali elektrlashtirilishi mumkin.
O'tkazgichlar yuzasida zaryadlarning taqsimlanishi ularning shakliga bog'liq. Maksimal zaryad zichligi nuqtalarda kuzatiladi va chuqurchalar ichida u minimal darajaga tushiriladi.
Elektr zaryadlarining o'tkazgichning sirt qatlamida to'planish xususiyati elektrostatik usulda sezilarli potentsial farqlarni olish uchun qo'llanilishini topdi. Shaklda. elementar zarrachalarni tezlashtirish uchun ishlatiladigan elektrostatik generatorning diagrammasi ko'rsatilgan.
Katta diametrli sferik o'tkazgich 1 izolyatsiyalovchi ustunda joylashgan 2. Yopiq dielektrik lenta 3 kolonna ichida harakat qiladi, barabanlarni 4. Yuqori voltli generatordan eklektik zaryad uchli o'tkazgichlar tizimi orqali 5 uzatiladi. lenta, lentaning orqa tomonida topraklama plitasi 6. Lentadan zaryadlar nuqtalar tizimi 7 tomonidan chiqariladi va o'tkazuvchi sferaga oqadi. Sferada to'planishi mumkin bo'lgan maksimal zaryad sferik o'tkazgich yuzasidan oqish bilan aniqlanadi. Amalda, 10-15 m sfera diametriga ega bo'lgan shunga o'xshash dizayndagi generatorlar bilan 3-5 million voltlik potentsial farqni olish mumkin. Sfera zaryadini oshirish uchun butun struktura ba'zan siqilgan gaz bilan to'ldirilgan qutiga joylashtiriladi, bu esa ionlanishning intensivligini pasaytiradi.
http://www.physbook.ru/images/0/02/Img_T-68-004.jpg
http://ido.tsu.ru/schools/physmat/data/res/elmag/uchpos/text/2_2.html
http://www.ido.rudn.ru/nfpk/fizika/electro/course_files/el13.JPG
