1 skaidrė
Laidininkai yra medžiagos, kuriose yra daug laisvų įkrautų dalelių. Pavyzdžiui, metaluose tai yra išorinio apvalkalo elektronai, kurie yra labai silpnai sujungti su atomų branduoliais ir todėl iš tikrųjų priklauso metalo laidininkui kaip visumai. Tai vadinamosios elektronų dujos. Būtent dėl to, kad yra įkrautų dalelių, kurios gali laisvai judėti visame metalinio laidininko tūryje, metalų viduje nėra elektrinio lauko. Kituose laidininkuose taip pat nėra elektrinio lauko. Apsvarstykite elektrinį lauką metalinio laidininko viduje......
2 skaidrė
3 skaidrė
Nes E0 = E1, tada E = E0-E1= 0 Laidininko viduje nėra elektrinio lauko
4 skaidrė
Kai krūviai yra pusiausvyroje, laidininko viduje nėra elektrinio lauko, o krūviai yra ant jo paviršiaus.
5 skaidrė
Dielektrikai
Tai medžiagos, kurių viduje nėra laisvų įkrautų dalelių. Būtina atskirti polinius dielektrikus, kuriuose teigiamo ir neigiamo krūvio centrai nesutampa. Nepoliniuose dielektrikuose teigiamo ir neigiamo krūvio centrai sutampa. Elektriniame lauke bet kuris dielektrikas tampa poliniu.
6 skaidrė
Dipolis
Tai dviejų sujungtų priešingų krūvių sistema, kurioje teigiamo ir neigiamo krūvio centrai nesutampa. Dipolis, esantis elektriniame lauke, yra veikiamas sukimo momento, todėl jis orientuojasi išilgai lauko. M = F٠L, kur L yra atstumas tarp surištų krūvių centrų.
1 iš 31
Pristatymas tema: Dielektrinis
1 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
ELEKTROSTATINIS LAUKAS DIELEKTIKOSE Dielektrikų rūšys ir jų poliarizacija Dielektrikai – tai medžiagos, kuriose laisvųjų krūvininkų praktiškai nėra. Dielektrikai įprastomis sąlygomis nelaidžia elektros srovės. Terminą „dielektrikai“ įvedė Faradėjus. Gamtoje nėra idealių dielektrikų, nes visos medžiagos tam tikru mastu praleidžia elektros srovę. Dielektrikai elektros srovę praleidžia maždaug 15–20 laipsnių blogiau nei medžiagos, vadinamos laidininkais. Dielektrikas, kaip ir bet kuri medžiaga, susideda iš atomų ir molekulių. Dielektrinės molekulės yra elektriškai neutralios. Teigiamas visų molekulės branduolių krūvis yra lygus bendram elektronų krūviui. Molekulė gali būti laikoma elektriniu dipoliu, turinčiu elektrinį momentą, kur Q yra bendras teigiamas molekulėje esančių atomų branduolių krūvis, l yra vektorius, nubrėžtas nuo molekulėje esančių elektronų neigiamų krūvių „gravitacijos centro“ iki teigiamų krūvių „svorio centras“ – atomų branduoliai. 900igr.net
2 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Dielektrikas vadinamas nepoliniu (su kovalentiniu nepoliniu cheminiu ryšiu tarp molekulių atomų), jei, nesant išorinio elektrinio lauko, molekulių teigiamų ir neigiamų krūvių „gravitacijos centrai“ sutampa, ir todėl tokių dielektrikų molekulių elektrinis momentas p lygus nuliui (pavyzdys: N2 , H2, O2, CO2, CH4). Veikiant išoriniam elektriniam laukui, nepolinių molekulių krūviai pasislenka priešingomis kryptimis (teigiami – išilgai lauko, neigiami – prieš lauką) ir molekulės įgyja dipolio momentą.
3 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Dielektrikas vadinamas poliniu (su kovalentiniu poliniu cheminiu ryšiu tarp molekulių atomų), jei net ir nesant išorinio elektrinio lauko teigiamų ir neigiamų krūvių „svorio centrai“ nesutampa. Tokių dielektrikų molekulės visada turi dipolio momentą. Tokių molekulių pavyzdžiai yra: H2O, NH3, SO2, CO. Nesant išorinio lauko, poliarinių molekulių dipolio momentai dėl šiluminio judėjimo yra atsitiktinai orientuoti erdvėje ir jų gaunamas momentas lygus nuliui. Jei toks dielektrikas dedamas į išorinį lauką, šio lauko jėgos bus linkusios sukti dipolius išilgai lauko ir atsiranda nulinis dipolio momentas.
4 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Joniniu vadinamas dielektrikas, kurio molekulės turi joninę (kristalinę) struktūrą (pavyzdžiai: NaCl, KS1, KBr). Joniniai kristalai yra erdvinės gardelės, kuriose reguliariai keičiasi skirtingų ženklų jonai. Šiuose kristaluose neįmanoma išskirti atskirų molekulių, o kristalus galima laikyti dviejų joninių subgardelių, sustumtų vienas į kitą, sistema. Kai joniniam kristalui taikomas elektrinis laukas, įvyksta tam tikra kristalinės gardelės deformacija arba santykinis subgardelių poslinkis, dėl kurio atsiranda dipolio momentai.
Skaidrė Nr
Skaidrės aprašymas:
Kai visos trys dielektrikų grupės įvedamos į išorinį magnetinį lauką, įvyksta dielektriko poliarizacija - dipolių orientacijos procesas arba dipolių, orientuotų išilgai lauko, atsiradimo veikiant išoriniam elektriniam laukui. Dėl to susidaro ne nulinis dielektrinių molekulių dipolio momentas.
Skaidrė Nr
Skaidrės aprašymas:
Pagal tris dielektrikų grupes išskiriami trys poliarizacijos tipai: elektroninė, arba deformacinė, dielektriko poliarizacija su nepolinėmis molekulėmis. kuri susideda iš sukelto dipolio momento atomuose atsiradimo dėl elektroninių orbitų deformacijos; orientacinė arba dipolio dielektriko poliarizacija su polinėmis molekulėmis, kurią sudaro esamų molekulių dipolio momentų orientavimas išilgai lauko. Šiluminis judėjimas neleidžia visiškai orientuotis molekulėms, tačiau dėl abiejų veiksnių (elektrinio lauko ir šiluminio judėjimo) bendro veikimo susidaro pirmenybė molekulių dipolio momentams išilgai lauko. Ši orientacija stipresnė, kuo didesnis elektrinio lauko stiprumas ir žemesnė temperatūra; joninė dielektrikų poliarizacija joninėmis kristalinėmis gardelėmis. susidedantis iš teigiamų jonų poslinkio išilgai lauko, o neigiamų - prieš lauką, dėl kurio atsiranda dipolio momentai.
Skaidrė Nr
Skaidrės aprašymas:
Poliarizacija. Lauko stipris dielektrike Dielektriko poliarizacijai būdingas vektorinis dydis - poliarizacija, nulemta dielektriko tūrio vieneto dipolio momento: kur yra dielektriko dipolio momentas Izotropinių dielektrikų ir silpnų laukų atveju poliarizacija P tiesiškai priklauso nuo lauko stiprio E. æ – medžiagos dielektrinis jautrumas, apibūdinantis dielektriko savybes; æ yra bematis dydis, o æ visada yra > 0, o daugumai dielektrikų (kietų ir skystų) tai yra keli vienetai. - i-osios molekulės dipolio momentas. Jei dielektrikas yra izotropinis, o E nėra per didelis, tada
Skaidrė Nr
Skaidrės aprašymas:
Vienalytės dielektriko plokštė, kuri užpildo erdvę tarp dviejų begalinių lygiagrečių priešingai įkrautų plokštumų ir todėl yra viename išoriniame elektriniame lauke E0. Lauko įtakoje dielektrikas yra poliarizuotas, t.y. atsiranda krūvių poslinkis. Teigiami juda į dešinę palei lauką, o neigiami juda į kairę prieš lauką. Dešinėje dielektriko pusėje, nukreiptoje į neigiamą plokštumą, bus teigiamo krūvio perteklius, kurio paviršiaus tankis +σ, kairėje pusėje, teigiamos plokštės pusėje, bus neigiamo krūvio perteklius su paviršiaus tankis –σ. Šie nekompensuoti krūviai, atsirandantys dėl dielektriko poliarizacijos, vadinami surištaisiais.
Skaidrė Nr
Skaidrės aprašymas:
Dėl dielektriko surištų krūvių atsiradimo kai kurios įtampos linijos nepraeis per dielektriką. Jie baigsis (arba prasidės) prijungus mokesčius. Atitinkamai, elektrinio lauko stipris dielektriko viduje bus mažesnis nei E0. Atsiradus surištiesiems krūviams atsiranda papildomas elektrinis laukas E" (surištųjų krūvių sukuriamas laukas). Šis laukas nukreipiamas prieš išorinį lauką E0 (laisvųjų krūvių sukuriamą lauką) ir jį susilpnina. Susidaręs laukas viduje. dielektrikas Dviejų begalinių įkrautų plokštumų sukuriamas laukas, todėl E=E0 – E";
10 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Nustatykime surištų krūvių paviršiaus tankį σ’. bendras dielektrinės plokštės dipolio momentas pV = PV = PSd, kur S yra plokštės paviršiaus plotas, d yra jos storis. Taigi. pV = PSd= σ"Sd ir todėl σ"= P, t.y. surištų krūvių paviršiaus tankis σ yra lygus poliarizacijai P. Kita vertus, bendras dipolio momentas pagal apibrėžimą Iš poliarizacijos apibrėžimo gauname, kad yra lygus kiekvieno paviršiaus surištojo krūvio sandaugai (Q" = σ"S) iki atstumo d tarp jų, d = l
11 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Išraiškose pakeitę σ"= P, gauname iš kur dielektriko viduje susidarančio lauko stipris lygus. Bematis dydis vadinamas terpės dielektrine konstanta.
12 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
13 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Elektrostatinio lauko stiprumo vektorius priklauso nuo terpės savybių, o eidamas per dielektrinę ribą, jis staigiai pasikeičia, todėl elektrostatiniam laukui apibūdinti naudojamas elektrinio poslinkio vektorius. kuri nepatiria pertraukos ties dviejų medijų riba. čia ε0 yra elektrinė konstanta; ε – terpės dielektrinė konstanta. Elektrinis poslinkis, sukuriantis sunkumų skaičiuojant laukus. Izotropinei terpei elektrinio poslinkio vektorius
14 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
15 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
16 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Surišti krūviai atsiranda dielektrike, esant išoriniam elektrostatiniam laukui. Išorinį lauką sukuria laisvųjų elektros krūvių sistema. Dielektrike yra laisvųjų krūvių elektrostatinis laukas ir papildomai surištų krūvių elektrostatinis laukas. Gautas laukas dielektrike apibūdinamas intensyvumo vektoriumi E, todėl jis priklauso nuo dielektriko savybių. Vektorius D apibūdina laisvųjų krūvių sukuriamą elektrostatinį lauką. Rištieji krūviai, atsirandantys dielektrike, gali sukelti laisvųjų krūvių, kurie sukuria lauką, perskirstymą. Vektorius D apibūdina elektrostatinį lauką, kurį sukuria laisvieji krūviai, tačiau jų pasiskirstymas erdvėje yra toks, kaip esant dielektrikui. Laukas D, kaip ir laukas E, vaizduojamas naudojant elektrinio poslinkio vektoriaus lauko linijas, kurių kryptis ir tankis nustatomi taip pat, kaip ir įtempimo vektoriaus linijoms. Vektoriaus E linijos gali prasidėti ir baigtis bet kokiais krūviais - laisvais ir surištaisiais, o vektoriaus D linijos - tik laisvais įkrovimais. Per lauko sritis, kuriose yra surištieji krūviai, vektoriaus D linijos eina be pertrūkių.
17 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Vektoriaus D eilučių, prasiskverbiančių į elementariąją sritį dS, kurios normalioji n sudaro kampą α su vektoriumi D, DdScosα = DndS, kur Dn – vektoriaus D projekcija į normaliąją n į plotą dS. čia vektoriaus srautas D. Gauso teorema lauko dielektrikoje Elektrinio poslinkio vektoriaus srautas per plotą dS yra panašus į vektoriaus E srautą
18 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Vektoriaus D srautas priklauso ne tik nuo lauko D konfigūracijos, bet ir nuo krypties pasirinkimo. Vektoriaus D srauto FD vienetas SI yra pakabukas (C). 1 C yra lygus elektriniam poslinkio srautui, susijusiam su visu laisvu 1 C krūviu. Savavališkam uždaram paviršiui S vektoriaus D srautas per šį paviršių
19 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Gauso teorema dėl elektrostatinio lauko dielektrike Elektrostatinio lauko poslinkio vektoriaus srautas dielektrike per savavališką uždarą paviršių yra lygus laisvųjų elektros krūvių, esančių šio paviršiaus viduje, algebrinei sumai. Esant nuolatiniam krūvio pasiskirstymui erdvėje su tūrio tankiu, Gauso teoremą elektrostatiniam laukui dielektrike galima parašyti taip Elektrostatinio lauko poslinkio vektoriaus srautas dielektrike per savavališką uždarą paviršių yra lygus nemokamas mokestis, esantis šio paviršiaus apribotame tūryje.
20 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Vakuumo atveju formulė gali būti formaliai parašyta forma Kadangi lauko E šaltiniai terpėje yra ir laisvieji, ir surištieji krūviai, Gauso teorema lauko E pačiai bendriausia forma gali būti parašyta kaip kur ir , atitinkamai yra laisvųjų ir surištųjų krūvių, padengtų uždarojo ciklo paviršiumi S, algebrinės sumos. Tačiau ši formulė yra nepriimtina apibūdinti lauką E dielektrike, nes ji išreiškia nežinomo lauko E savybes per susijusius krūvius, kurie , savo ruožtu, lemia tai. Tai dar kartą įrodo elektrinio poslinkio vektoriaus įvedimo galimybę.
22
Skaidrės aprašymas:
23 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Įtempimo vektoriaus projekcija, lygiagreti sąsajai, vadinama tangentine vektoriaus komponente. Dalijant kairėje ir dešinėje gauname: Tangentinis vektorius Eτ yra vienodas abiejose sąsajos pusėse (neperšoka). y., jis yra tęstinis
Norėdami gauti sąlygas normaliosioms vektorių E ir D dedamoms, sukonstruojame tiesų nežymiai mažo aukščio cilindrą, kurio vienas pagrindas yra pirmame dielektrike, kitas – antrame. Bazės ΔS yra tokios mažos, kad kiekvienoje iš jų vektorius D yra vienodas. Pagal Gauso teoremą, dielektriko laukui, kuriame nėra laisvųjų krūvių gauname (normalės n ir n" į cilindro pagrindus nukreiptos priešingomis kryptimis). Vektoriaus D normalioji dedamoji yra ištisinė, be patiria šuolį
26 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Pagal vektoriaus D projekciją pakeitę vektoriaus E projekcijomis, padaugintomis iš εоε, gauname Normalioji vektoriaus E komponentė dviejų dielektrikų sąsajoje patiria šuolį. Taigi, jei dviejų vienalyčių izotropinių dielektrikų sąsajoje nėra laisvųjų krūvių, tai kertant šią ribą komponentai Eτ ir Dn nuolat kinta (nevyksta šuolis), o komponentai En ir Dτ – šuolis. Iš komponentų vektorių E ir D sąlygų išplaukia, kad šių vektorių linijos nutrūksta (lūžta).
27 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Feroelektrikai yra kristaliniai dielektrikai, kurie tam tikrame temperatūros diapazone turi spontanišką poliarizaciją. Poliarizacija, kai nėra išorinio elektrinio lauko, labai pasikeičia veikiant išoriniams poveikiams, tokiems kaip temperatūros pokyčiai, elektrinis laukas ir deformacija. Šias savybes pirmą kartą atrado I. V. Kurchatovas ir P.P. Kobeko (1930), tyrinėdamas Rošelio druskos NaKS4H4O6 4H,O kristalus. Dėl to šio tipo kristalai buvo pavadinti feroelektrika. Vėliau paaiškėjo, kad panašiomis savybėmis pasižymi bario titanatas, kalio-divandenilio fosfatas ir kt.
28 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Jei nėra išorinio elektrinio lauko, feroelektrikas yra tarsi sričių mozaika. Domenai yra sritys su skirtingomis poliarizacijos kryptimis. Paveiksle rodyklės rodo poliarizacijos vektoriaus kryptis. Kai feroelektrikas įvedamas į išorinį lauką, sričių dipolio momentai perorientuojami išilgai lauko. Susidaręs bendras sričių elektrinis laukas išlaikys tam tikrą orientaciją net ir pasibaigus išoriniam laukui. Todėl feroelektrikai turi anomaliai dideles dielektrines konstantas (pavyzdžiui, Rošelio druskai segn ~ 104). Gretimose srityse šios kryptys yra skirtingos, ir apskritai dielektriko dipolio momentas lygus nuliui.
29 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Feroelektrikų savybės labai priklauso nuo temperatūros. Kiekvienam feroelektrikui būdingas vadinamasis Curie taškas. Curie taškas yra kiekvieno tipo feroelektros charakteristika, kurią viršijus išnyksta neįprastos elektrinės savybės. Šiuo atveju feroelektrikas virsta įprastu poliniu dielektriku. Medžiagai atvėsus, atkuriamos jos feroelektrinės savybės. Paprastai feroelektrikai turi tik vieną Curie tašką; išimtis yra tik Rošelio druska (-18 ir +24 °C) ir su ja izomorfiniai junginiai. Netoli Curie taško esančiuose feroelektrikuose taip pat pastebimas staigus medžiagos šiluminės talpos padidėjimas. Feroelektrikų pavertimą įprastu dielektriku, kuris vyksta Curie taške, lydi antros eilės fazinis perėjimas.
Skaidrė Nr
Skaidrės aprašymas:
Feroelektrikoje stebimas dielektrinės histerezės (delsimo) reiškinys, kuris susideda iš to, kad feroelektrikas turi skirtingas poliarizacijos vertes esant tam pačiam elektrinio lauko stiprumui (priklausomai nuo preliminarios mėginio poliarizacijos vertės). Didėjant išorinio elektrinio lauko stipriui E, didėja poliarizacija P, pasiekdama prisotinimą (kreivė l). P mažėjimas su E mažėjimu vyksta išilgai 2 kreivės, o esant E = 0 feroelektrikas išlaiko liekamąją poliarizaciją Pos, ty feroelektrikas lieka poliarizuotas, jei nėra išorinio elektrinio lauko.
31 skaidrė
Skaidrės aprašymas:
Norint sunaikinti liekamąją poliarizaciją, turi būti taikomas priešingos krypties elektrinis laukas (-E.). Ec reikšmė vadinama priverstine jėga (iš lot. coercitio – sulaikymas). Jei toliau keičiate E, tada P pasikeičia išilgai histerezės kilpos 3 kreivės. Verta paminėti ir pjezoelektrikus – kristalines medžiagas, kurias suspaudus ar ištempus tam tikromis kryptimis, net ir nesant išoriniam elektriniam laukui atsiranda poliarizacija (tiesioginis pjezoelektrinis efektas). Taip pat pastebimas atvirkštinis pjezoelektrinis efektas - mechaninės deformacijos atsiradimas veikiant elektriniam laukui. Kai kuriuose pjezoelektrikuose kaitinant teigiamų jonų gardelė pasislenka neigiamų jonų gardelės atžvilgiu, dėl to jie poliarizuojasi net ir be išorinio elektrinio lauko. Tokie kristalai vadinami piroelektrika. Taip pat yra elektretai – dielektrikai, kurie pašalinus išorinį elektrinį lauką ilgą laiką išlaiko poliarizuotą būseną (nuolatinių magnetų elektros analogai). Šios medžiagų grupės plačiai naudojamos technologijose ir buitiniuose prietaisuose.
PAVYZDŽIUI: oras, stiklas, organinis stiklas, ebonitas, žėrutis, porcelianas, sausa mediena ir kt. DIELEKTIKA arba izoliatoriai – (iš graikų „du“ per ir angl. „electrician“ – elektrinis) medžiagos, kuriose nėra laisvų elektros krūvių ir per kurias perduodama elektromagnetinė sąveika.
Dielektriko sandara Valgomosios druskos molekulės sandara NaCl Na Cl Elektrinis dipolis yra dviejų vienodo dydžio ir priešingo ženklo taškinių krūvių derinys.
POLARAS, susidedantis iš molekulių, kuriose nesutampa teigiamų ir neigiamų krūvių pasiskirstymo centrai. inertinės dujos, O 2, H 2, benzenas, polietilenas ir kt.
Surištųjų krūvių dielektriko paviršiuje sukuriamo elektrinio lauko intensyvumo vektorius E 1 nukreipiamas į dielektriko vidų priešingai išorinio elektrinio lauko intensyvumo vektoriui E 0, o tai sukelia poliarizaciją. Elektrinio lauko stipris begalinėje erdvėje, visiškai užpildytoje dielektriku, yra lygus E = E 0 -E 1. Medienos gabalas (taip pat ir dielektrikas) E 1 E 0 LAUKAS DIELEKTINE
Laisvieji krūviai elektriniame lauke – to paties ženklo įkrautos dalelės, galinčios judėti veikiamos elektrinio lauko Surištieji krūviai – priešingi krūviai, įtraukti į atomų (ar molekulių) sudėtį, kurie negali judėti veikiami elektrinio lauko nepriklausomai vienas nuo kito medžiagų laidininkai dielektrikai puslaidininkiai
Bet kokia terpė susilpnina elektrinio lauko stiprumą
Terpės elektrines charakteristikas lemia įkrautų dalelių judrumas joje
Laidininkas: metalai, druskų tirpalai, rūgštys, drėgnas oras, plazma, žmogaus kūnas
Tai kūnas, kuriame yra pakankamai laisvų elektros krūvių, kurie gali judėti veikiami elektrinio lauko.
Jei į elektrinį lauką įvesite neįkrautą laidininką, krūvininkai pradeda judėti. Jie paskirstomi taip, kad jų sukuriamas elektrinis laukas būtų priešingas išoriniam laukui, tai yra, laidininko viduje esantis laukas susilpnėtų. Krūviai bus perskirstomi tol, kol bus įvykdytos laidininko krūvių pusiausvyros sąlygos, ty:
į elektrinį lauką įvestas nulinis laidininkas nutraukia įtempimo linijas. Jie baigiasi neigiamais indukuotais krūviais ir prasideda teigiamais
Erdvinio krūvių atsiskyrimo reiškinys vadinamas elektrostatine indukcija. Indukuotų krūvių savaiminis laukas labai tiksliai kompensuoja išorinį lauką laidininko viduje.
Jei laidininkas turi vidinę ertmę, ertmės viduje lauko nebus. Ši aplinkybė naudojama organizuojant įrangos apsaugą nuo elektrinių laukų.
Laidininko elektrifikavimas išoriniame elektrostatiniame lauke, atskiriant jame jau esančius teigiamus ir neigiamus krūvius vienodais kiekiais, vadinamas elektrostatinės indukcijos reiškiniu, o patys perskirstyti krūviai vadinami indukuotais. Šis reiškinys gali būti naudojamas neįkrautiems laidininkams elektrifikuoti.
Neįkrautą laidininką galima įelektrinti kontaktuojant su kitu įkrautu laidininku.
Krūvių pasiskirstymas laidininkų paviršiuje priklauso nuo jų formos. Didžiausias įkrovos tankis stebimas taškuose, o įdubų viduje sumažinamas iki minimumo.
Elektros krūvių savybė koncentruotis paviršiniame laidininko sluoksnyje buvo pritaikyta norint gauti reikšmingus potencialų skirtumus elektrostatinėmis priemonėmis. Fig. parodyta elektrostatinio generatoriaus, naudojamo elementarioms dalelėms pagreitinti, schema.
Ant izoliacinės kolonos 2 yra didelio skersmens sferinis laidininkas 1. Kolonėlės viduje juda uždara dielektrinė juosta 3, varanti būgnus 4. Iš aukštos įtampos generatoriaus eklektinis krūvis smailių laidų sistema 5 perduodamas į juosta, galinėje juostos pusėje yra įžeminimo plokštė 6. Krūviai iš juostos pašalinami taškų 7 sistema ir teka į laidžiąją sferą. Didžiausias krūvis, kuris gali susikaupti ant sferos, nustatomas pagal nuotėkį iš sferinio laidininko paviršiaus. Praktiškai su panašios konstrukcijos generatoriais, kurių rutulio skersmuo 10–15 m, galima gauti 3–5 milijonų voltų potencialų skirtumą. Norint padidinti sferos krūvį, visa konstrukcija kartais dedama į dėžę, pripildytą suslėgtomis dujomis, o tai sumažina jonizacijos intensyvumą.
http://www.physbook.ru/images/0/02/Img_T-68-004.jpg
http://ido.tsu.ru/schools/physmat/data/res/elmag/uchpos/text/2_2.html
http://www.ido.rudn.ru/nfpk/fizika/electro/course_files/el13.JPG
