26.03.2019

Bug 'elektr stansiyalarining aylanishlari. Bug 'elektr stantsiyalari (SPU): bug'ning oraliq qizib ketishi, qo'llash sabablari, sxemalari, nazariy va haqiqiy davrlari, SPU samaradorligi va quvvati


Bug 'elektr stantsiyasi(PSU) - suv bug'i ishlaydigan suyuqlik sifatida ishlatiladigan quvvat uskunalari majmuasi. Har xil PSU davrlari ma'lum, jumladan, Carnot tsikli, bobda ko'rsatilganidek. 4, ma'lum bir harorat oralig'ida barcha mumkin bo'lgan davrlarning eng yuqori issiqlik samaradorligi. Suv bug'ining afzalligi shundaki, bug'lanish jarayonida unga issiqlik izoterm bo'ylab berilishi va kondensatsiya paytida issiqlik izoterm bo'ylab ham olib tashlanishi mumkin. Agar issiqlik ta'minoti jarayonlari fazali o'zgarishlar bilan bog'liq bo'lmasa, ularni doimiy haroratda qat'iy ravishda bajarish texnik jihatdan juda qiyin. Aytish mumkinki, texnik jihatdan Karno tsikli faqat nam bug 'hududida mumkin.

Buning uchun to'yingan holatda bo'lgan suyuqlik (7-band, 8.1-rasm) bug 'generatoriga yuborilishi kerak, bunda unga issiqlik, masalan, organik yoqilg'ining yonish mahsulotlaridan yoki yadro reaksiyasi vaqtida ajralib chiqadi. Nam bug 'sohasida izoterm va izobar bir-biriga to'g'ri keladi, shuning uchun bug' generatorida izobarik qaynash jarayoni doimiy haroratda sodir bo'ladi. Bug 'generatoridan quruq to'yingan bug' (ya'ni. 2) kondensator bosimiga adiabatik kengayish uchun yuborilgan

Guruch. 8.1.

(t. 3 ) bug 'dvigateliga - pistonli bug' mashinasiga yoki bug' turbinasiga. Kondensatorda issiqlik chiqindi bug'idan doimiy bosim va haroratda chiqariladi va bug 'kondensatsiyalanadi, lekin to'liq emas (ya'ni. to'rtta). Kondensator - Bu issiqlik almashtirgich bo'lib, unda aylanma suv deb ataladigan kichik diametrli ko'plab quvurlar orqali harakatlanadi, bu quvurlarning tashqi yuzasida kondensatsiya paytida bug 'bilan chiqarilgan issiqlikni olib tashlaydi. Kondensatordan keyin nam bug 'porshenli yoki qanotli kompressorga kiradi va adiabatik tarzda to'yingan suv deb ataladigan holatga qadar siqiladi. 1.

Nam bug 'hududida Karno siklining issiqlik samaradorligi

Bu samaradorlik harorat oralig'ida amalga oshirilgan har qanday tsikllar uchun mumkin bo'lgan eng yuqori qiymatga ega T (_ 2 va G 3 _ 4.

Afsuski, nisbatni o'zboshimchalik bilan kamaytirish mumkin emas

samaradorlikni oshirish usuli. Suv bug'lari uchun tabiiy chegara T (_ 2 hisoblanadi T cr = 647 K va kondensatsiya harorati uchun pastki chegara issiqlikni olib tashlash kerak bo'lgan atrof-muhit haroratidir, - G 3 _ 4\u003e 300 K. Shunday qilib,

Ko'rib chiqilayotgan tsiklning haqiqiy samarali samaradorligi sezilarli darajada kamroq bo'ladi, chunki kengayishi va ayniqsa, nam bug'ning siqilishi katta energiya yo'qotishlari bilan birga keladi. Bundan tashqari, nam bug'ni adiabatik siqish uchun mashina, avvalo kompressor, nisbatan yuqori quruqlik darajasi bilan bug'ni siqish, keyin esa nasos sifatida ishlashi kerak bo'lgan mashina juda murakkab bo'lishi kerak va ishonchli va arzon bo'lishi mumkin emas.

Shuni ta'kidlash kerakki, 7\_ 2 ga yaqin haroratlardan foydalanish T kr, siklda 1 kg bug 'ishlab chiqarilgan foydali ishning kamayishiga olib keladi. Buni tekshirish uchun hududlarni solishtirish kifoya 1-2-3-4 va G-2"-3"-4" rasmda. 8.1.

Karno tsiklining qayd etilgan kamchiliklari unga organik ravishda xosdir va uni amaliy qo'llashga to'sqinlik qiladi. Shu bilan birga, Uilyam Jon Makvorn Rankine (1820-1872) tomonidan taklif qilingan ko'rib chiqilayotgan tsiklning kichik yaxshilanishlari uni Yerda ishlab chiqarilgan barcha elektr energiyasining 80% dan ortig'i issiqlik va yadroviy energiya ishlab chiqaradigan tsiklga aylantiradi. elektr stansiyalari.

Termal aylanish samaradorligi

Agar nasosdagi suvning adiabatik siqilishi paytida haroratning arzimas darajada oshishini hisobga olmasak, u holda

bosimdagi qaynoq suvning entalpiyasi qayerda R 2.

8.9-rasm - O'ta qizdirilgan bug'da Rankine tsikli:

a- ichida p,v- diagramma; b- ichida T,s-diagramma

8.10-rasm - Renkin sikli in h,s-diagramma

Formuladan ko'rinib turibdiki, ideal Renkine siklining samaradorligi bug'ning turbinadan oldingi va keyingi entalpiyalari va suv entalpiyasi qiymatlari bilan belgilanadi. , O'z navbatida, bu qiymatlar uchta tsikl parametrlari bilan belgilanadi: turbina oldidagi bug'ning bosimi va harorati va bosim. R 2 turbinaning orqasida, ya'ni kondensatorda.

Haqiqatan ham, nuqta o'rnini bilish va osongina topish 1 ichida h, s-diagramma va entalpiyani toping. Nuqtadan chizilgan adiabatning kesishmasi 1 , izobar bilan nuqtaning o'rnini belgilaydi 2, ya'ni entalpiya. Nihoyat, bosim ostida qaynayotgan suvning entalpiyasi p 2, bu bosimga bog'liq.

Bug'ning haddan tashqari qizishi issiqlikni olib tashlash haroratini o'zgartirmasdan, tsikldagi o'rtacha issiqlik kiritish haroratini oshiradi. Shuning uchun bug 'elektr stantsiyasining issiqlik samaradorligi dvigatel oldidagi bug' harorati ortishi bilan ortadi. Misol uchun, quyida mutlaq bosimlarda bog'liqlik = 9,8 MPa va R 2 = 3,9 kPa:

Turbina oldidagi bug 'bosimi doimiy va R Tsiklning 2 foydali ishi ortadi, ya'ni. . Shu bilan birga, haddan tashqari qizib ketgan bug'ning entalpiyasining pasayishi tufayli siklda beriladigan issiqlik miqdori biroz kamayadi. . Shuning uchun bosim qanchalik yuqori bo'lsa, ideal Rankine tsiklining samaradorligi shunchalik yuqori bo'ladi.

Shakl 8.11 - Rankine siklining parametrlariga o'ta qizib ketgan bug' bosimining ta'siri

8.11-rasmda turbina oldidagi yuqori bosim undan chiqib ketayotgan bug'ning yuqori namligiga mos kelishini ko'rsatadi. O'ta qizib ketgan bug 'turbinani tark etganda; u allaqachon bir oz nam bo'lib chiqsa va uning quruqlik darajasi birlikdan ancha past bo'lsa. Bug'dagi suv tomchilarining tarkibi turbinaning oqim yo'lidagi ishqalanish yo'qotishlarini oshiradi. Shuning uchun, bug 'qozonining orqasida bug' bosimining oshishi bilan bir vaqtda, turbinani tark etadigan bug'ning namligini belgilangan chegaralarda ushlab turish uchun uning qizib ketish haroratini oshirish kerak.

Xuddi shu maqsadda turbinada qisman kengaytirilgan bug 'qozonga qaytariladi va yana qizib ketadi (allaqachon pastroq bosimda), ikkinchi darajali (va ba'zan uchinchi darajali) isitishni amalga oshiradi. Shu bilan birga, bu tsiklning termal samaradorligini oshiradi.

To'yingan bug'da ishlaydigan atom elektr stantsiyalarining turbinalari kondensatsiya paytida chiqarilgan suvni olib tashlash uchun maxsus mo'ljallangan.

Bug 'parametrlarining oshishi metallurgiyaning rivojlanish darajasi bilan belgilanadi, qozonlar va turbinalar uchun metallar qoldiriladi. 535-565 ° S haroratli bug'ni olish faqat past qotishma po'latlardan foydalanish tufayli mumkin bo'ldi, ulardan super qizdirgichlar va turbinalarning issiq qismlari tayyorlanadi. Yuqori parametrlarga (580-650 ° S) o'tish qimmat yuqori qotishma (astenitik) po'latlardan foydalanishni talab qiladi.

Bosim pasayganda p 2 turbinadan keyin bug ', tsikldagi o'rtacha issiqlikni olib tashlash harorati pasayadi va o'rtacha issiqlik ta'minoti harorati ozgina o'zgaradi. Shuning uchun turbinaning orqasida bug 'bosimi qancha past bo'lsa, bug' elektr stantsiyasining samaradorligi shunchalik yuqori bo'ladi.

Turbinaning orqasidagi bosim, kondensatordagi bug 'bosimiga teng, sovutish suvi harorati bilan belgilanadi. Kondensatorga kirish joyidagi sovutish suvining o'rtacha yillik harorati taxminan 10-15 ° C bo'lsa, u holda u 20-25 ° S gacha qizdirilgan kondensatorni qoldiradi. Bug 'kondensatsiyalanishi mumkin, agar chiqarilgan issiqlikni olib tashlash ta'minlangan bo'lsa va buning uchun kondensatordagi bug'ning harorati sovutish suvi haroratidan kamida 5-10 ° C yuqori bo'lishi kerak. Shuning uchun kondensatordagi to'yingan bug'ning harorati odatda 25-35 ° S ni tashkil qiladi va bu bug'ning mutlaq bosimi p 2 mos ravishda 3-5 kPa. Keyinchalik kamaytirish orqali tsikl samaradorligini oshirish p 2 past haroratli tabiiy sovutgichlar yo'qligi sababli amalda mumkin emas.

Issiqlik ta'minoti. Shu bilan birga, bug 'elektr stansiyasining samaradorligini turbinaning orqasidagi bosim va haroratni pasaytirish o'rniga, shunday qiymatga ko'tarish orqali oshirish mumkinki, chiqindi issiqlik (bu issiqlik ishlab chiqarishda iste'mol qilinadigan umumiy issiqlikning yarmidan ko'pi). tsikl) isitish, issiq suv ta'minoti va turli texnologik jarayonlar uchun ishlatilishi mumkin (6.12-rasm). Shu maqsadda sovutish suvi kondensatorda isitiladi TO, sof kondensatsiya davrida bo'lgani kabi, rezervuarga tashlanmaydi, lekin issiqlik iste'molchisining isitish moslamalari orqali boshqariladi. TP va ularda sovutish, kondensatorda olingan issiqlikni beradi. Natijada, bunday sxema bo'yicha ishlaydigan stantsiya bir vaqtning o'zida elektr energiyasini ham, issiqlikni ham ishlab chiqaradi. Bunday zavod kombinatsiyalangan issiqlik elektr stantsiyasi (CHP) deb ataladi.

8.12-rasm - Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarish uchun o'rnatish sxemasi: Kompyuter.- bug' qozoni; T- bug 'turbinasi; Kimga- kondensator-isitgich; H- nasos; TP- issiqlik iste'molchisi. Raqamlar tsikl nuqtalariga mos keladi T,s diagramma

Sovutish suvi faqat uning harorati 70-100 ° S dan past bo'lmasa, isitish uchun ishlatilishi mumkin. Kondensatordagi bug' harorati (isitgich) Kimga kamida 10-15 ° S yuqori bo'lishi kerak. Ko'pgina hollarda, u 100 ° C dan yuqori bo'lib chiqadi va bu haroratda to'yingan bug 'bosimi atmosferadan yuqori. Shuning uchun ushbu sxema bo'yicha ishlaydigan turbinalar orqa bosimli turbinalar deb ataladi.

Shunday qilib, teskari bosimli turbinaning orqasidagi bosim odatda kondensatsiya turbinasi orqasida taxminan 4 kPa o'rniga 0,1-0,15 MPa dan kam emas, bu, albatta, turbinada bug' ishining pasayishiga va shunga mos ravishda miqdorning oshishiga olib keladi. chiqindi issiqlik. Bu rasmda ko'rsatilgan. , bu erda foydali issiqlik ishlatiladi2"-3"-4"-5-6, va qarshi bosim bilan - maydon 1-2-3-4-5-6. Kvadrat 2-2"-3"-4 bilan turbinaning orqasida bosimning oshishi hisobiga foydali ishning kamayishini beradi p 1 oldin r 2.

Orqa bosimga ega bo'lgan o'rnatishning issiqlik samaradorligi kondensatsiyali o'rnatishdan past, ya'ni yonilg'i issiqligining kichikroq qismi elektr energiyasiga aylanadi. Boshqa tomondan, bu issiqlikdan foydalanishning umumiy darajasi kondensatsiya birligiga qaraganda ancha yuqori bo'ladi. Orqa bosimli ideal tsiklda bug 'ishlab chiqarish uchun qozonxonada issiqlik sarflanadi (maydon 1-7-8-4-5-6), iste'molchilar tomonidan to'liq foydalaniladi. Uning bir qismi (maydon 1-2-4-5-6) mexanik yoki elektr energiyasiga aylanadi va qisman (maydon 2-7-8-4) issiqlik iste'molchisiga bug 'yoki issiq suvdan issiqlik shaklida beriladi.

Orqa bosimli turbinani o'rnatishda har bir kilogramm bug' foydali ish qiladi. va issiqlik iste'molchisiga issiqlik miqdorini beradi . Elektr ishlab chiqarish stansiyasining quvvati va uning issiqlik quvvati bug 'iste'moliga mutanosib D ya'ni mahkam bog'langan. Amalda bu noqulay, chunki elektr va issiqlikka bo'lgan talabning egri chizig'i deyarli hech qachon mos kelmaydi.

Bunday qattiq aloqadan qutulish uchun turbinalar bilan boshqariladigan oraliq tanlash juft. Bunday turbina ikki qismdan iborat: yuqori bosimli qism (GES), unda bug 'bosimdan bosimgacha kengayadi. p dan 6, issiqlik iste'molchisi uchun zarur bo'lgan va past bosimli qism (LPP), bug'ning bosimgacha kengayishi R 2 kondensatorda. Qozon tomonidan ishlab chiqarilgan barcha bug 'CVP orqali o'tadi. Uning bir qismi (bosim ostida p dan 6) olinadi va issiqlik iste'molchisiga beriladi. Qolgan bug 'miqdori LPC orqali kondensatorga o'tadi TO. va orasidagi nisbatlarni sozlash orqali oraliq ekstraktsiya bilan turbinaning ham issiqlik, ham elektr yuklarini mustaqil ravishda o'zgartirish mumkin, bu ularning issiqlik elektr stantsiyalarida keng qo'llanilishini tushuntiradi. Agar kerak bo'lsa, turli xil bug 'parametrlari bo'lgan ikki yoki undan ortiq boshqariladigan ekstraktsiyalar taqdim etiladi. Har bir turbinada sozlanishi bilan bir qatorda yana bir nechta turbinalar mavjud tartibga solinmagan tanlovlar besleme suvini regenerativ isitish uchun ishlatiladigan bug ', bu tsiklning termal samaradorligini sezilarli darajada oshiradi.

O'ziga xos "kogeneratsiya" hatto sof kondensatsiya stantsiyalarida ham amalga oshirilishi mumkin, bu erda kondensatorlardan sovutish suvi ishlatiladi, masalan, baliq sun'iy ravishda etishtiriladigan suzish havzalari yoki suv omborlarini isitish uchun. Chiqindilarni issiqlik issiqxonalarni, issiqxonalarni va hokazolarni isitish uchun ishlatilishi mumkin. Albatta, bu maqsadlar uchun CHPP hududida talab qilinadigan issiqlik miqdori chiqindi issiqlikning umumiy miqdoridan ancha kam, ammo shunga qaramay, undan bunday foydalanish element hisoblanadi. chiqindisiz texnologiya - kelajak texnologiyasi.

8.13-rasm - Isitish davri T,s-diagramma

Shakl 8.14 - O'zgaruvchan bug 'chiqaruvchi turbinani o'rnatish

Issiqlikni yonish mahsulotlaridan bug'ga o'tkazishda katta eksergiya yo'qotishlariga qaramay, bug 'elektr stantsiyalarining samaradorligi gaz turbinalariga qaraganda o'rtacha yuqori va ichki yonish dvigatellarining samaradorligiga yaqin, birinchi navbatda mavjud bo'lgan energiyadan yaxshi foydalanish tufayli. bug 'eksergetikasi. (Yuqorida ta'kidlab o'tilganidek, kondensator turbinasining chiqish joyidagi uning harorati 28-30 ° S ni tashkil qiladi.) Boshqa tomondan, turbinada mavjud bo'lgan katta issiqlik tushishi va shunga bog'liq ravishda 1 kVt ishlab chiqarish uchun nisbatan past o'ziga xos bug' iste'moli buni amalga oshiradi. ulkan quvvat uchun bug 'turbinalarini yaratish - bitta blokda 1200 MVtgacha! Shu sababli, bug 'elektr stansiyalari ham issiqlik, ham atom elektr stantsiyalarida ustunlik qiladi. Bug 'turbinalari turbo puflagichlarni (xususan, yuqori o'choq ishlab chiqarishda) haydash uchun ham ishlatiladi. Bug 'turbinasi zavodlarining kamchiliklari, birinchi navbatda, qozonning katta massasi bilan bog'liq bo'lgan yuqori metall xarajatlaridir. Shuning uchun ular transportda deyarli ishlatilmaydi va ular kam quvvatli emas.

Ma'lumki, Carnot tsikli bo'yicha ishlaydigan issiqlik dvigateli energiyani aylantirishning eng yuqori samaradorligiga ega, ya'ni uning issiqlik samaradorligi mumkin bo'lgan eng yuqori ko'rsatkichdir. Karno siklining issiqlik samaradorligi faqat issiqlik qabul qiluvchi Ti va issiqlik qabul qiluvchi T2 haroratiga bog'liq va ishchi suyuqlikning tabiatiga mutlaqo bog'liq emas. Shuning uchun bu siklni bug 'elektr stansiyasi uchun ham ideal sikl deb hisoblash mumkin. Ma'lumki, Karno sikli quyidagi jarayonlarni o'z ichiga oladi:

Qi issiqlik energiyasini bir vaqtning o'zida etkazib berish bilan izotermik kengayish jarayoni;

Adiabatik kengayish jarayoni;

Q2 issiqlik energiyasini bir vaqtning o'zida olib tashlash bilan izotermik siqish jarayoni]

adiabatik siqish jarayoni.

Shaklda. 11.3 Carnot sikli bo'yicha ishlaydigan bug 'elektr stantsiyasining siklining indikator diagrammasi ko'rsatilgan. Pi va haroratda suv T8 1 keladi (nuqta 0 ). Nuqtadagi bug'ning quruqlik darajasi 0 ga teng X= 0. Nuqta 0 suyuqlikning chegaraviy egri chizig'ida joylashgan. Jarayonda 0-1 doimiy bosim ostida R\ = Idem(izobarik jarayon) energiya suvga beriladi qi termal shaklda. Chiziq 0-1 ham izobar, ham izotermdir. 1-nuqtada issiqlik energiyasi bilan ta'minlashning izobarik-izotermik jarayoni bug 'quruq to'yingan bo'lganda tugaydi. 1-nuqtadagi bug'ning quruqlik darajasi x = 1 ga teng. 1-nuqta bug' chegarasi egri chizig'ida joylashgan. Shunday qilib, jarayon 0-1 issiqlik energiyasi bilan ta'minlash hisoblanadi izotermik, Karno siklidagi kabi.

Jarayon 1-2 bug 'dvigatelidagi (dvigatel) ishchi suyuqlikning adiabatik (atrof-muhit bilan issiqlik almashinuvisiz) kengayishini aks ettiradi. Bu yerda Karno sikli sharti (adiabatik kengayish) ham kuzatiladi. Adiabatik jarayonda 1-2 bug 'bosimi pi dan futgacha kamayadi.

Bug 'dvigatelidan keyin bug' kondensatorga kiradi (nuqta 2). Kondensatorda energiya chiqariladi Q2 doimiy bosim ostida ishlaydigan suyuqlikdan (sovutish). R2 -Idem(izobarik jarayon 2-3). Isobar 2-3 U suyuqlikning qaynash nuqtasida ham izoterm hisoblanadi T9 2 mos keladigan bosim p2 = Idem. Sovutganda suv bug'ining o'ziga xos hajmi kamayadi. 3-nuqtada ishchi suyuqlikdan issiqlik energiyasini olib tashlashning izobar-izotermik jarayoni tugaydi. 3-nuqta (jarayonning oxiri) ho'l bug'ning adiabatik siqish jarayonida jarayon tsikldagi ishchi suyuqlikning dastlabki holatiga mos keladigan 0 nuqtada tugaydigan qilib tanlanadi.

Shunday qilib, rasmda ko'rsatilgan. 11.3 tsikl 0-1-2-3-0 ikkita izotermdan iborat ( 0-1 va 2-3) va ikkita adiabat ( 1-2 va 3-0).

RNS da. 11.3 dan ko'rinib turibdiki, 3-band nam to'yingan bug' mintaqasida joylashgan. Bu jarayonda ekanligini anglatadi 2-3 issiqlik dvigatelidan kondensatorga kiradigan suv bug'ining to'liq bo'lmagan kondensatsiyasi mavjud. Binobarin, kondensatorda (KN) (11.1-rasm) bug 'va suyuqlik (suv) aralashmasi hosil bo'ladi. Kondenserni tark etgandan so'ng, bu aralashma kompressorga yuboriladi, bu erda bosimning P2D0 px dan oshishi natijasida harorat ham ko'tariladi. Ta2 oldin T8 1 va ishchi suyuqlik asl holatiga qaytadi (nuqta 0). Shaklda. 11.4 bug 'bilan ishlaydigan Karno siklining termal (entropiya) oqim diagrammasini ko'rsatadi.

Agar suyuqlikka issiqlik energiyasini etkazib berish 1' nuqtada to'xtatilsa (11.3 va 11.4-rasmlar), u holda bug 'quruq to'yingan bo'lmaydi (u nam to'yingan holda qoladi). Keyin issiqlik dvigatelida bug'ning kengayishi adiabatikaga ergashadi V-2\ va butun tsikl chiziqlar bilan ifodalanadi 0-1'-2'-3-0.

Rm3 Z2

Bug 'elektr stantsiyasida Carnot tsiklini amalga oshirish uchun bitta shartga rioya qilish kerak: butun tsikl to'yingan bug' hududida bajarilishi kerak (siz x = 1 o'ngdagi chiziqdan tashqariga chiqa olmaysiz). X = 1 chizig'ining o'ng tomonida joylashgan maydon juda qizib ketgan bug'ning maydonidir. Agar o'ta qizib ketgan bug' mintaqasida (x = 1 chiziqning o'ng tomonida) ishchi suyuqlikka issiqlik energiyasi etkazib berilsa. doimiy bosim (pi = Idem), keyin ishchi suyuqlikning harorati ko'tariladi. Bunday jarayon izobarik bo'ladi, lekin izotermik emas, chunki u Karno siklida bo'lishi kerak. Bunday sikl Karno sikli shartlarini qanoatlantirmaydi.

Ko'rib chiqilayotgan bug 'quvvat aylanishiga qo'llaniladigan (8.50) bog'liqligiga asoslanib, biz yozamiz:

V Gi -g 2 G1-G2 (ll AL

TOC \o "1-3" \h \z % = - = -- = -7r- (I-4)

(11.4) ifodadan bizda:

Tg-T2

^ = (I.5)

Qayerda V - bug 'dvigatelida (dvigatel) bug' tomonidan bajariladigan maxsus ish.

Qozondagi suyuqlikning harorati qaynash nuqtasiga teng Ta 1 bosim pi ga mos keladi. Bu shuni anglatadiki, qozondagi suyuqlikka beriladigan barcha issiqlik energiyasi faqat bug 'miqdorini x = 0 (suyuqlik chegarasi egri) dan x = 1 (bug' chegarasi egri) ga oshirishga sarflanadi. Shuning uchun, jarayonda 0-1 (11.3-rasm) bug'lanish issiqlik shaklida quyidagi energiya miqdorini iste'mol qiladi:

9i=xm, (11,6)

Qayerda X- (6.1) formula bo'yicha aniqlanadigan bug'ning quruqligi darajasi; r - bug'lanishning o'ziga xos issiqligi.

Suyuqlikning chegaraviy egri chizig'ida bug'ning quruqlik darajasi nolga teng (x = 0). Chegara egri chizig'ida x \u003d 1 juftligi va shuning uchun bu holat uchun ifoda (12.6) shaklni oladi:

(11.5) va (11.6") ifodalarni birlashtirib, biz quyidagilarni olamiz:

Ti-T2 GkJT §ll

Issiqlik samaradorligi t^ bilan bir qatorda, bug' quvvati aylanishining muhim xarakteristikasi bug'ning o'ziga xos iste'moli hisoblanadi. DQ, formula bilan aniqlanadi:

qilish= H = X^ RfrT,) *(1L8)

(11.7) va (11.8) tenglamalardan ko'rinib turibdiki, 7\ va T2 o'zgarmas haroratlarda Karno sikli bo'yicha amalga oshirilgan bug' quvvati siklidagi solishtirma bug' sarfi faqat bug' tarkibi X\ ga bog'liq. Bug 'miqdori Xi qanchalik katta bo'lsa, o'ziga xos ish shunchalik katta bo'ladi V ma'lum sharoitlarda bug' mashinasida bug' hosil qiladi va bug'ning solishtirma iste'moli shunchalik past bo'ladi DQ. Muayyan ishning eng yuqori qiymatlari V va o'ziga xos bug 'iste'molining eng past qiymatlari DQ x = 1 da sodir bo'ladi.

Bosim 1 MPa bo'lgan quruq to'yingan bug' ideal bug 'elektr stantsiyasida Carnot tsiklini yakunlashi kerak. Kondenserdagi bosim 10 kPa bo'lsa, tsikldagi bug'ning o'ziga xos ishini va issiqlik samaradorligini aniqlash talab qilinadi.

Muammoni hal qilish uchun 1-ilovada keltirilgan ma'lumotlardan foydalanish kerak "To'yingan suv bug'ining parametrlarining bosimga bog'liqligi". 1 MPa bosimda suyuqlik teng haroratda qaynaydi T 8 1 = 179,88°S, bosimda esa YukPa -ie2 = 45,84°S. Keyin (11.4) ifodaga muvofiq biz quyidagilarni yozishimiz mumkin:

^ _ (1,1+ +273,15) _0 R6| M11 29,6%.

1-ilovadan biz pi = 1 MPa, g = 2015 kJ / kg ekanligini aniqlaymiz. (11.7) ifodadan bizda:

Gx-Gs GkJ]

W=x1-rT^ = Xr-r-rit J.

Bug 'quruq va to'yingan bo'lgani uchun, keyin X\ \u003d 1 va shuning uchun oxirgi ifoda shaklni oladi:

V = R R) T = 2015 yil 0,296 « 596 .

Yuqoridagilardan kelib chiqadiki, Karno siklini bug 'elektr stantsiyasida, ishchi suyuqlik nam bug' bo'lganda amalga oshirish juda mumkin. Suvning kritik harorati nisbatan kichik bo'lgani uchun (374 ° C), bu nuqtaga to'g'ri keladi Kimga rasmda. 11.3, keyin bug 'elektr stantsiyasida Carnot tsiklini amalga oshirish mumkin bo'lgan harorat oralig'i ham kichikdir. Agar past harorat 25 ° C ga teng bo'lsa va yuqori harorat 340 ... 350 ° S dan yuqori bo'lmasa, bu holda Carnot tsiklining issiqlik samaradorligining maksimal qiymati quyidagilarga teng bo'ladi:

Bug 'elektr stantsiyasida Carnot tsiklini amalga oshirishda ho'l bug'ning maksimal harorati o'zboshimchalik bilan tanlanishi mumkin emas, chunki yuqori chegara 7 \ = 374 ° C (nuqta) bilan cheklangan. TO; guruch. 11.3). Kritik nuqtaga yaqinlashganda Kimga(11.3-rasm) izobar-izotermik kesim uzunligi 0-1 kamayadi va nuqtada Kimga u butunlay yo'qoladi.

Tsikldagi ishchi suyuqlikning harorati qanchalik yuqori bo'lsa, bu tsiklning samaradorligi shunchalik yuqori bo'ladi. Ammo Karno sikli bo'yicha ishlaydigan bug 'elektr stantsiyasida ishchi suyuqlikning haroratini 340 ... 350 ° S dan yuqori ko'tarish mumkin emas, bu esa bunday qurilmaning samaradorligini cheklaydi.

Carnot tsikli bo'yicha ishlaydigan bug 'elektr stantsiyasining issiqlik samaradorligi nisbatan yuqori bo'lsa-da, issiqlik elektr jihozlarining ish sharoitlarini hisobga olgan holda, u deyarli amaliy tatbiq etilmagan. Buning sababi shundaki, nam bug'da ishlaganda, ya'ni quruq to'yingan bug 'oqimi bo'lib, unda suv tomchilari to'xtatilgan bo'lsa, bug 'turbinalari (porshenli bug' dvigatellari) va kompressorlarning oqim qismlarining ish sharoitlari qiyin bo'ladi. , oqim gaz-dinamik jihatdan nomukammal bo'lib chiqadi va bu mashinalarning ichki nisbiy samaradorligi t ^ kamayadi.

Natijada, tsiklning ichki mutlaq samaradorligi

Rii = VfVoi (119)

Bu nisbatan kichik bo'lib chiqadi.

Bundan tashqari, past bosimli va katta o'ziga xos hajmli nam bug'ni siqish uchun kompressor ishlash uchun qulay bo'lmagan juda katta hajmli tuzilma bo'lishi ham muhimdir. Shu bilan birga, kompressor haydovchisiga juda ko'p energiya sarflanadi. Bug 'quvvati aylanishida olingan mexanik energiyaning deyarli 55% kompressor haydovchisiga qayta sarflanadi.

Rankine tsiklining samaradorligi, hatto bug 'parametrlari yuqori bo'lgan qurilmalarda ham 50% dan oshmaydi. Haqiqiy o'rnatishlarda, turbinada ichki yo'qotishlar mavjudligi sababli, samaradorlik qiymati yanada past bo'ladi.

(9) ifodadagi entalpiyalarga ishchi suyuqlikning uchta parametri - boshlang'ich bosim ta'sir qiladi R 1 va boshlang'ich harorat T Turbinaga kirishda va oxirgi bosimda 1 qizdirilgan bug ' R 2 turbinaning chiqish joyida. Bu issiqlik tushishining oshishiga olib keladi va natijada tsiklning o'ziga xos ishini va samaradorligini oshiradi.

Bug 'parametrlarini o'zgartirishga qo'shimcha ravishda, o'rnatishning o'zi sxemalarini murakkablashtirish orqali bug' elektr stantsiyalarining samaradorligini oshirish mumkin.

Yuqorida aytilganlarga asoslanib, issiqlik samaradorligini oshirishning quyidagi usullari aniqlangan.

1. Dastlabki bosimni oshirish p 1 o'zgarmagan parametrlar bilan T 1 va R 2 (15-rasm, a). Diagrammada maksimal bosimdagi Rankine davrlari ko'rsatilgan R 1 va R 1a > R bitta. Ushbu davrlarni taqqoslash shuni ko'rsatadiki, bosimning oshishi bilan R 1a issiqlik uzatish dan katta bo'lib, issiqlik kiritish miqdori kamayadi. Bosimning oshishi bilan tsiklning energiya tarkibiy qismlarining bunday o'zgarishi R 1 issiqlik samaradorligini oshiradi.Bu usul sikl samaradorligini sezilarli darajada oshiradi, lekin ortishi natijasida R 1 (bug 'elektr stantsiyalarida bosim 30 atmgacha yetishi mumkin), turbinani tark etuvchi bug'ning namligi oshadi, bu turbinaning pichoqlarini muddatidan oldin korroziyaga olib keladi.

2. Dastlabki haroratni oshirish T 1 o'zgarmagan parametrlar bilan R 1 va R 2 (15-rasm, b). Diagrammadagi tsikllarni haroratlarda solishtirish T 1 va T 1a > T 1 dan ko'rinib turibdiki, entalpiya farqi farqdan ko'ra ko'proq ortadi, chunki izobar izobarga qaraganda tikroq oqadi. Entalpiya farqining bunday o'zgarishi bilan, tsiklning maksimal haroratining oshishi bilan issiqlik samaradorligi oshadi. Ushbu usulning nochorligi shundaki, o'ta isitish moslamasi issiqlikka bardoshli metallni talab qiladi, qizdirilgan bug'ning harorati 650 ° C gacha yetishi mumkin.

3. Bosimning bir vaqtning o'zida ortishi p 1 va harorat T 1 doimiy bosim ostida R 2. Yoqtiring R 1 shunday va T 1 issiqlik samaradorligini oshiradi.Ularning kengayish oxirida bug 'namligiga ta'siri aksincha, ortishi bilan. R 1 u ortadi va o'sish bilan T 1 - kamayadi. Oxir oqibat, bug'ning holati miqdorlarning o'zgarishi darajasi bilan belgilanadi R 1 va T 1 .

4. Bosimning pasayishi p 2 doimiy parametrlarda T 1 va R 1 (15-rasm, ichida). Pastga R 2 turbinada bug 'kengayish darajasini oshiradi va texnik ish ∆ ortadi l \u003d l a - l. Bunday holda, issiqlik miqdori chiqariladi dan kamroq (izobar past bosimda tekisroq bo'ladi) va berilgan issiqlik miqdori ortadi . Natijada, tsiklning issiqlik samaradorligi oshadi. Bosimning pasayishi R 2, kondensatorning chiqishida atrof-muhit haroratiga teng haroratga erishish mumkin, ammo bu holda kondensatsiya moslamasida vakuum hosil bo'lishi kerak, chunki bosim haroratga mos keladi. R 2 = 0,04 ata.


5. Ikkilamchi (oraliq) bug'ni qizdirishdan foydalanish(15-rasm, G). Diagrammada to'g'ri chiziq ko'rsatilgan 1 2 bug'ning ma'lum bosimgacha kengayishini ko'rsatadi R 1a dvigatelning birinchi tsilindrida, chiziq 2–1 a–– bosim ostida bug‘ning ikkilamchi qizib ketishi R 1a va to'g'ridan-to'g'ri 1 a – 2 a–– ikkinchi silindrdagi bug‘ning oxirgi bosimgacha adiabatik kengayishi R 2 .

Bunday tsiklning issiqlik samaradorligi ifoda bilan aniqlanadi

Bug'ning ikkilamchi qizib ketishidan foydalanish turbinaning chiqishida bug'ning namligining pasayishiga va texnik ishlarning biroz oshishiga olib keladi. Samaradorlikni oshirish bu tsiklda ahamiyatsiz, faqat 2-3% va bunday sxema bug 'turbinasi dizaynini murakkablashtirishni talab qiladi.

6. Regenerativ tsiklni qo'llash. Regenerativ aylanish jarayonida nasosdan keyingi ozuqa suvi bir yoki bir nechta regeneratorlar orqali oqib o'tadi, u erda bug 'bilan isitiladi, qisman turbinaning ba'zi bosqichlarida kengayganidan keyin olinadi (16-rasm).

Guruch. 15. Issiqlik samaradorligini oshirish yo'llari. Rankin sikli

Guruch. 16. Ishlayotgan bug 'elektr stansiyasining sxemasi

regenerativ tsiklga ko'ra:

1 –– qozon; 2 –– super qizdirgich; 3 -- bug 'turbinasi; 4 –– elektr generatori; 5 –– sovutgich-kondensator; 6 - nasos; 7 - regenerator; a - bug' chiqarishning ulushi

Chiqarilgan bug 'miqdori regenerator uchun issiqlik balansi tenglamasidan aniqlanadi

chekli bug 'bosimidagi kondensatning entalpiyasi qayerda R 2; - turbinadan olingan bug'ning entalpiyasi; bug' chiqarish bosimidagi kondensatning entalpiyasidir.

Turbinada 1 kg bug'ning foydali ishi quyidagi formula bo'yicha aniqlanadi:

1 kg bug'ga sarflangan issiqlik miqdori

Keyin termal samaradorlik regenerativ siklda topiladi

.

Regenerativ tsiklni batafsil o'rganish uning issiqlik samaradorligini ko'rsatadi har doim issiqlik samaradorligidan yuqori. Bir xil boshlang'ich va yakuniy parametrlarga ega bo'lgan Rankine tsikli. Samaradorlikni oshirish regeneratsiyadan foydalanganda, u 10-15% ni tashkil qiladi va bug 'chiqarish miqdori ortishi bilan ortadi.

7. Isitish davrini qo'llash. Isitish davri odatda isitish tizimlarida, issiq suv tizimlarida va boshqa maqsadlarda ishlatiladigan sovutish suvi uchun bug 'beriladigan issiqlikdan foydalanadi. Bunday holda, ishchi suyuqlikka beriladigan issiqlik q 1 texnik ishlarni va issiqlik ta'minotini olish uchun turli darajada qayta taqsimlanishi mumkin. Isitish davrida (17-rasm) elektr energiyasining bir qismi to'liq ishlatilmaydi, chunki turbinadan olingan bug'ning issiqligining bir qismi iste'molchi tomonidan iste'mol qilinadi.

Guruch. 17. Ishlayotgan bug 'elektr stansiyasining sxemasi

isitish davri:

1 –– qozon; 2 –– super qizdirgich; 3 -- bug 'turbinasi; 4 –– elektr generatori; 5 –– sovutgich-kondensator; 6 - nasos; 7 - issiqlik iste'molchisi

Ishchi suyuqlik tomonidan olingan issiqlik miqdori qisman turbinalar qanotlarining foydali ishiga aylanadi va qisman iste'molchilarni issiqlik bilan ta'minlash uchun sarflanadi. Ikkala ish ham foydali bo'lgani uchun issiqlik samaradorligi o'z ma'nosini yo'qotadi.

samaradorlik isitish davri aniqlanadi

.

Issiqlik aylanishida (elektr va issiqlik) ikki turdagi mahsulotlar ishlab chiqarilganligi sababli, issiqlik ishlab chiqarish uchun ichki samaradorlik va elektr va issiqlik ishlab chiqarish uchun o'rtacha og'irlikdagi samaradorlikni farqlash kerak. Ularning har biri bittaga teng, chunki tsiklda yo'qotishlar yo'q.

Aslida, samaradorlik isitish davri birga teng bo'lishi mumkin emas, chunki turbinada har doim mexanik yo'qotishlar va issiqlik ta'minoti tizimlarida gidravlik yo'qotishlar mavjud.

Texnik termodinamika

1. Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarish energiya ishlab chiqaruvchi qurilmalarning samaradorligini oshirishning tizimli usuli hisoblanadi. Bug 'turbinasining eng oddiy sxemalari issiqlik va elektr stantsiyalarini birlashtirgan. CHPning energiya xarakteristikalari.

2. Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarish energiya ishlab chiqaruvchi qurilmalarning samaradorligini oshirishning tizimli usuli hisoblanadi. Gazli ichki yonish dvigatellari asosidagi kombinatsiyalangan issiqlik va elektr stantsiyalarining eng oddiy sxemalari. CHPning energiya xarakteristikalari.

3. Bug 'elektr stantsiyalari (SPU): bug'ning oraliq qizib ketishi, foydalanish sabablari, sxemalari, nazariy va haqiqiy davrlari, SPU samaradorligi va quvvati.

4. Bug 'elektr stansiyalari (SPU): Tanlovlar bilan regeneratsiya sxemalari, Ts-, hs-diagrammalarda regenerativ davrlar. regenerativ sikllarning samaradorligi. Regenerativ isitgichlarda bug 'ekstraktsiyalarining haddan tashqari qizishi va kondensatning o'ta sovutish issiqligidan foydalanish.

5. Oqim termodinamiği: adiabatik oqimning xarakterli tezliklari va parametrlari Ovoz tezligi, Laplas tenglamasi. Maksimal va kritik tezliklar, asosiy o'lchamsiz sonlar. Oqim tezligining tovush tezligi orqali o'tish shartlari. Tashqi ta'sirlarni qaytarish printsipi.

6. Oqim termodinamiği: Statik parametrlar va tormozlash parametrlari. Statik parametrlar va tormozlash parametrlari o'rtasidagi bog'liqlik.

7. Oqimning termodinamiği: nozullardan gazlar va bug'larning chiqishi.

8. Suv bug'i misolida real gazlar bilan asosiy jarayonlar va ularni jadval va diagrammalar yordamida hisoblash: izobarik jarayon (kondensator, kondensat sovutgich, o'ta qizdiruvchi sovutgich).

9. Suv bug'i misolida real gazlar bilan bo'lgan asosiy jarayonlar va ularni jadval va diagrammalar yordamida hisoblash: izobarik jarayon (evaporator, qizdirgich, iqtisodizator).

10. Suv bug'i misolida real gazlar bilan asosiy jarayonlar va ularni jadval va diagrammalar yordamida hisoblash: adiabatik jarayon (turbina va kengaytirgich, nasos, ventilyator).

11. Nam havo: nam havoning asosiy tushunchalari va xususiyatlari. Nam havoning gaz konstantasi, ko'rinadigan molyar massasi, zichligi, issiqlik sig'imi, entalpiyasi uchun hisoblangan bog'liqliklar.

12. Nam havo. Nam havoning HD diagrammasi. Nam havoning asosiy jarayonlari.

13. Haqiqiy moddalar. Kritik vaziyat. Holatning fazali diagrammalari: pv-, Ts-, hs-. Suvning termodinamik xossalari. Suv holatining termodinamik jadvallari, diagrammalari va tenglamalari.

14. Termodinamik tizimlarning muvozanati va barqarorligi shartlari: bir fazali tizimning barqaror muvozanatining umumiy shartlari. Yassi va kavisli interfeysli ikki fazali tizimning muvozanati.

15. Termodinamik tizimlarning muvozanati va barqarorligi shartlari: uch fazali tizimning muvozanati. Gibbs faza qoidasi. 1-turdagi fazali o'tishlar. Klapeyron-Klauzius tenglamasi. Faza holati diagrammasi.

16. RT holatining fazaviy diagrammasi. Faza holati diagrammasi: pv-, Ts-, hs-

17. GTU. Umumiy ma'lumot. Izobarik issiqlik ta'minoti bilan eng oddiy GTP ning ideal tsikli.

18. GTU. Umumiy ma'lumot. Izokorik issiqlik ta'minoti bilan eng oddiy GTP ning ideal tsikli.

19. GTU. Umumiy ma'lumot. Izobarik issiqlik ta'minoti va ishchi suyuqlikni siqish va kengayishning qaytarilmas jarayonlari bilan eng oddiy gaz turbinasi tsikli.

20. GTU. Umumiy ma'lumot. GTUda regeneratsiya.

21. Gazsimon ishlaydigan suyuqlikka ega dvigatellar. Umumiy ma'lumot. Pistonli ichki yonuv dvigatellari va ularning mexanik davrlari. Ideal Otto aylanishi: (dastlabki ma'lumotlar, xarakterli nuqtalarni hisoblash, kirish, tsiklning chiqish issiqligi, tsikl ishi, issiqlik samaradorligi, o'rtacha ko'rsatilgan bosim).

22. Gazsimon ishlaydigan suyuqlikli dvigatellar. Umumiy ma'lumot. Pistonli ichki yonuv dvigatellari va ularning mexanik davrlari. Ideal Dizel aylanishi: (dastlabki ma'lumotlar, xarakterli nuqtalarni hisoblash, kirish, tsiklning chiqish issiqligi, tsikl ishi, issiqlik samaradorligi, o'rtacha indikator bosimi).

23. Gazsimon ishlaydigan suyuqlikka ega dvigatellar. Umumiy ma'lumot. Ideal Trinkler tsikli: (dastlabki ma'lumotlar, xarakterli nuqtalarni hisoblash, kirish, tsiklning chiqish issiqligi, tsikl ishi, issiqlik samaradorligi, o'rtacha ko'rsatilgan bosim).

24. Kompressor. Umumiy ma'lumot. Haqiqiy kompressorning indikator diagrammasi. Ideal bir bosqichli kompressor. Kompressorning ishlashi, jarayon xarakterining kompressor ishlashiga ta'siri.

25. Kompressor. Umumiy ma'lumot. Kompressorda qaytarilmas siqilish, kompressorning adiabatik va izotermik samaradorligi. Kompressorning ishlashiga zararli bo'shliqning ta'siri. Kompressorning hajmli samaradorligi.

26. Kompressor. Umumiy ma'lumot. Ko'p bosqichli kompressor. Foydalanish sabablari, sxemasi, texnologik sxemalari, siqilish bosqichlari bo'yicha bosim taqsimoti, oraliq issiqlik almashtirgichlarda chiqarilgan issiqlik.

27. Ideal gazning termodinamik jarayonlari. Asosiy jarayonlarni o'rganish metodikasi. pv- va Ts-diagrammalardagi jarayonlar guruhlari. Texnologik issiqlik ta'minotining o'rtacha integral harorati.

28. Ideal gazning termodinamiği. Ideal gazlar aralashmalari. Umumiy holat. Dalton qonuni. Aralashmani o'rnatish usullari. Gaz konstantasi, ko'rinadigan molyar massasi, zichligi, issiqlik sig'imi, ichki energiyasi, entalpiyasi, gaz aralashmasining entropiyasi. Aralashtirish entropiyasi.

29. Termodinamikaning birinchi qonuni. Energiya turlari. Issiqlik va ish energiya uzatish shakllaridir. Texnik tizimning energiya va issiqlik balanslari. 1-qonunning balans tenglamalariga asoslangan texnik tizimning mutlaq va nisbiy xarakteristikalari.

30. Termodinamikaning ikkinchi qonuni. Formulalar va ularning bir-biriga munosabati. Qaytaruvchanlik tushunchasining ma'nosi. Tashqi va ichki qaytarilmas. Entropiya. Qaytariladigan va qaytarilmaydigan jarayonlarda entropiya o'zgarishi. Termodinamikaning 2-qonunining analitik ifodasi. Yopiq tizimlar uchun termodinamikaning yagona tenglamasi (identifikatsiyasi).

Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarish energiya ishlab chiqaruvchi qurilmalarning samaradorligini oshirishning tizimli usuli hisoblanadi. Bug 'turbinasining eng oddiy sxemalari issiqlik va elektr stantsiyalarini birlashtirgan. CHPning energiya xarakteristikalari.

Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarish markaziy isitish deb ataladi. Agar IES larning issiqlik energiyasidan foydalanish o‘z vaqtida ancha kechikayotganini inobatga oladigan bo‘lsak, so‘nggi yillarda yirik hududiy qozonxonalarning keng qo‘llanilishi oydinlashadi.

Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarish uchun yirik shaharlar yoki sanoat hududlarida qurilgan IESlar ishlab chiqilgan.

Markazlashtirilgan isitishning asosiy xususiyati bo‘lgan issiqlik va elektr energiyasini qo‘shma ishlab chiqarishda bug‘ning birinchi navbatda turbina orqali o‘tadigan kondensatsiyasi vaqtida isitgichlarda ajralib chiqadigan issiqlikdan foydalaniladi. Yuqorida aytib o'tilganidek, kondensatsiyalanuvchi elektr stantsiyalarida bu issiqlik sovutish suvi bilan yo'qoladi.

Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarishda bug 'iste'molchiga (Oraliq tanlash. 1 kg yangi bug'dan iste'molchi (/ - fk shd) kkal / kg miqdorida issiqlik oladi, bu erda / k - Past bosimli qozonlardan chiqadigan bug'ning issiqlik miqdori va / kondansativ - iste'molchidan qaytarilgan kondensat; turbinani qazib olishdan 1 kg bug'dan iste'molchi oladi (/ chiqindi - / c.

Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarish muhim afzalliklarga ega. Elektr energiyasi iste'molchilari bilan bir qatorda issiqlik energiyasini iste'molchilari (isitish uchun, texnologik maqsadlar uchun) mavjud bo'lgan hollarda, bug 'turbinasi chiqindi bug'ining issiqligidan foydalanish mumkin. Ammo, shu bilan birga, chiqindi bug'ining bosimi yoki odatda deyilganidek, orqa bosim butunlay issiqlik iste'molchilari uchun zarur bo'lgan bug 'parametrlari bilan belgilanadi. Shunday qilib, masalan, bolg'a va presslar uchun bug'dan foydalanganda kerakli bosim 10 - 12 atm, bir qator texnologik jarayonlarda bug '5 - 6 atm bosimda ishlatiladi. Isitish uchun suvni 90 - 100 C gacha isitish kerak bo'lganda, 1 1 - 1 2 atm bosimli bug'dan foydalanish mumkin.

a-sanoat CHP;
b- IESni isitish;
1 - qozon (bug 'generatori);
2 - yoqilg'i;
3 - bug 'turbinasi;
4 - elektr generatori;
5 - turbinali egzoz bug 'kondensatori;
6 - kondensat nasosi;
7- regenerativ isitgich;
8 - bug 'qozonining besleme pompasi;
7-yig'ish kondensat idishi ( u erda deaeratorni qo'yish yaxshidir)
9 - issiqlik iste'molchisi;
10 - tarmoq suv isitgichi;
11-tarmoqli nasos;
12-kondensat tarmoqli isitish nasosi

CHP faoliyatining samaradorligini tavsiflash odatiy holdir Issiqlikdan foydalanish koeffitsienti:

Vaqt birligi uchun iste'molchiga mos ravishda berilgan elektr va issiqlik energiyasi miqdori

B - bir vaqtning o'zida yoqilg'i sarfi

Yoqilg'ining past kaloriyali qiymati

2 Issiqlik va energiyani birgalikda ishlab chiqarish energiya ishlab chiqaruvchi qurilmalarning samaradorligini oshirishning tizimli usuli hisoblanadi. Gazli ichki yonish dvigatellari asosidagi kombinatsiyalangan issiqlik va elektr stantsiyalarining eng oddiy sxemalari. CHPning energiya xarakteristikalari.

№1 savolning 1-qismi ( Kombinatsiyalangan issiqlik va energiya ishlab chiqarish energiya ishlab chiqaruvchi qurilmalarning samaradorligini oshirishning tizimli usulidir.)

Issiqlik va elektr energiyasini birgalikda ishlab chiqarish - bu 2 ta mahsulot: issiqlik va elektr energiyasini birgalikda (kombinatsiyalangan) kompleks ishlab chiqarish. Gaz turbinasiga (CCP) asoslangan eng oddiy CHPning sxematik diagrammasi rasmda ko'rsatilgan:

Texnologiya tavsifi:

Eng oddiy gaz turbinali zavodi (GTP) yonish kamerasidan (1), gaz turbinasidan (2) va havo kompressoridan (3) iborat. Bu yerda gaz turbinasi sinxron generator (4) va kompressorni haydash uchun ishlatiladi. CCGT ning ishlash printsipi oddiy: kompressor tomonidan siqilgan havo yonish kamerasiga AOK qilinadi, unga gaz yoki suyuq yoqilg'i ham etkazib beriladi. Olingan yonish mahsulotlari turbinaga yuboriladi, ular uchun ular ishchi suyuqlikdir. Turbinada chiqarilgan gazlar bu erda oddiy GTPdagi kabi atmosferaga chiqarilmaydi, balki chiqindi issiqlik qozoniga (8) kiradi, bu erda ularning issiqligi bug 'ishlab chiqarish va termodinamik aylanishni odatdagi tarzda ta'minlash uchun ishlatiladi. Bug 'bug' turbinasiga (5) boradi, u erdan iste'molchiga boradi.

Ushbu sxemada ish va issiqlik ishlab chiqarish uchun kombinatsiyalangan issiqlik va quvvat turbinasi ishlatiladi. Bug 'turbinasidan 2 bug' chiqarish. 11 - bu kondansatör.

IESning samaradorligi issiqlikdan foydalanish koeffitsienti bilan tavsiflanadi:

Iste'molchiga berilgan ish va issiqlik miqdori yoqilg'ining yonishi paytida chiqarilgan issiqlikka nisbati


Qnr - past kaloriya qiymati;

B - yonish issiqligi;

Biz va Qtp - iste'molchiga beriladigan elektr (har bir generatorning o'ziga xos) va issiqlik energiyasi miqdori

PSU: tanlash bilan generatsiya sxemasi, T-s va sh-s diagrammasidagi regenerativ davrlar, regeneratsiyalangan samaradorlik. davrlar, foydalanish regenerativ isitgichlarda ekstraktsiya bug'larining haddan tashqari qizishi va kondensatning pastki sovutish issiqligi.

Bug 'elektr stantsiyasi (SPU) - bu ishchi suyuqlik fazaviy o'zgarishlarni boshdan kechiradigan issiqlik dvigatelidir. PSU elektr energiyasini ishlab chiqarish uchun issiqlik elektr stantsiyalarida (IES) keng qo'llaniladi. PSU suv va temir yo'l transportida ham qo'llaniladi. Transport dvigateli sifatida PSU haddan tashqari yuklarga sezgir emas, har qanday rejimda tejamkor. Bu dizaynning soddaligi va ishonchliligi, ichki yonuv dvigateliga nisbatan kamroq atrof-muhit ifloslanishi bilan ajralib turadi. Texnologiyani rivojlantirishning ma'lum bir bosqichida, atrof-muhitning ifloslanishi muammosi unchalik keskin bo'lmagan va ochiq olovli olov qutisi xavfli bo'lib tuyulganida, transportda PSU o'rnini gaz dvigatellari egalladi. Hozirgi vaqtda bug' dvigateli iqtisodiy va ekologik jihatdan istiqbolli hisoblanadi.

PSUda ham pistonli silindr, ham bug 'turbinasi ishchi suyuqlikdan foydali ishni olib tashlaydigan birlik sifatida ishlatilishi mumkin. Hozirgi vaqtda turbinalar yanada keng qo'llanilganligi sababli, kelajakda biz faqat bug 'turbinasi qurilmalarini ko'rib chiqamiz. PSU ning ishchi suyuqligi sifatida turli moddalar ishlatilishi mumkin, ammo asosiy ishchi suyuqlik (va yaqin kelajakda qoladi) suvdir. Bu ko'plab omillarga, jumladan uning termodinamik xususiyatlariga bog'liq. Shuning uchun, kelajakda biz PSUni suv bilan ishlaydigan suyuqlik sifatida ko'rib chiqamiz. Eng oddiy PSU ning sxematik diagrammasi rasmda ko'rsatilgan

1-bug 'qozonida suv parametrlari bilan qizib ketgan bug'ga aylanadi p 1 , t 1 , i 1 , bug 'quvuri orqali turbinaga 2 kiradi, bu erda u adiabatik ravishda bosimgacha kengayadi p2 elektr generatorining 3 rotorini aylanma holatiga o'rnatadigan texnik ishlarni bajarish bilan.Keyin bug 'trubkali issiqlik almashtirgich bo'lgan kondensator 4 ga kiradi. Kondensator quvurlarining ichki yuzasi aylanma suv bilan sovutiladi.

Kondensatorda sovutish suvi yordamida bug'lanish issiqligi bug'dan olinadi va bug' doimiy bosim ostida o'tadi. p 2 va harorat t2 nasos yordamida bug 'qozoniga 1 etkazib beriladigan suyuqlikka 5. Kelajakda tsikl takrorlanadi.

PSU ning o'ziga xos xususiyatlari:

Qozon va kondensatorda fazali transformatsiyalarning mavjudligi;

Yoqilg'i yonish mahsulotlari bevosita ishtirok etmaydi

tsikl, lekin faqat issiqlik manbai bo'lib q1 orqali uzatiladi

ishchi organga devor;

Tsikl yopiladi va issiqlik almashinuvi yuzasi orqali issiqlik q2 atrof-muhitga o'tkaziladi;

Barcha issiqlik tsiklning minimal haroratida chiqariladi, bu izobarik fazaga o'tish tufayli o'zgarmaydi;

PSUda biz Carnot tsiklini tubdan amalga oshirishimiz mumkin.

1.2. Regenerativ sikldan foydalanish asosida bug 'elektr stansiyalarining issiqlik samaradorligini oshirish

Hozirgi vaqtda yuqori va o'ta yuqori bug' parametrlarini ommaviy ishlab chiqishga qaramasdan ( = 23...30 MPa;
= 570...600°C) va kondensatorda chuqur vakuum (97% yoki p 2 = 0,003 MPa), Rankine siklining issiqlik samaradorligi 50% dan oshmaydi. Haqiqiy o'rnatishlarda foydali ishlatiladigan issiqlikning ulushi jarayonlarning ichki qaytarilmasligi bilan bog'liq yo'qotishlar tufayli kamroq bo'ladi. Shu munosabat bilan bug 'elektr stansiyalarining issiqlik samaradorligini oshirishning boshqa usullari taklif qilindi. Xususan, chiqindi bug 'tufayli ozuqa suvini oldindan isitishdan foydalanish (regenerativ tsikl). Ushbu tsiklni ko'rib chiqing.

Ushbu tsiklning o'ziga xosligi shundaki, kondensatordan keyin 28 ... 30 ° S haroratga ega bo'lgan kondensat, qozonga kirishdan oldin, maxsus issiqlik almashtirgichlarda P1-PZ (8-rasm, a) bug 'olish bilan isitiladi. turbinaning oraliq bosqichlaridan. Bug 'issiqligining kengayish jarayonida bosqichma-bosqich olinishi tufayli suvni bosqichma-bosqich isitish orqali, rasmda ko'rsatilganidek, regenerativ Carnot tsikli g'oyasini amalga oshirish mumkin. 8b to'yingan bug 'hududida tsiklning kesimi uchun.

Guruch. 8. P.s. sxemasi. y. (a) va regenerativ tsiklning tasviri (b)

Ekstraktsiyalar sonini cheksizgacha (o'ta regenerativ tsikl) oshirish orqali kengaytirish jarayonini nuqtali egri chiziqqa yaqinlashtirish mumkin, bu isitish jarayonining teng masofali egri chizig'i bo'ladi. 4 4". Biroq, buni amalga oshirish texnik jihatdan mumkin emas va isitishning beshdan sakkiz bosqichidan foydalanish amalda iqtisodiy jihatdan oqlanadi. P.S.C. sikli regeneratsiya bilan, aniq aytganda, T-s diagrammasida tasvirlab bo'lmaydi, chunki u doimiy (1 kg) modda miqdori uchun qurilgan, regeneratsiya bilan tsiklda esa bug 'miqdori turbinaning uzunligi bo'ylab har xil bo'ladi. Shuning uchun, shaklda ko'rsatilgan tsikl. 8b biroz o'zboshimchalik bilan. Kondensat isitish uchun bug 'chiqarganda, bir tomondan, bug' ishlab chiqarish uchun issiqlik sarfi kamayadi, lekin boshqa tomondan, bug'ning turbinada ishlashi bir vaqtning o'zida kamayadi. Ushbu ta'sirlarning qarama-qarshi tabiatiga qaramay, tanlov doimo kuchayadi. Buning sababi shundaki, ozuqa suvi olingan bug'ning kondensatsiya issiqligi tufayli qizdirilganda, tashqi manbadan issiqlik ta'minoti 4-4" bo'limda yo'q qilinadi va shuning uchun issiqlik ta'minotining o'rtacha harorati regenerativ tsikldagi tashqi manba ortadi (tashqi issiqlik ta'minoti q 1 faqat 4 "- 5 - 6- 7" maydonida amalga oshiriladi.

Bundan tashqari, ozuqa suvining regenerativ isishi hududdagi issiqlikni gazlardan suvga o'tkazish jarayonida qaytarilmaslikni pasaytiradi. 4" 5, chunki gazlar va oldindan qizdirilgan suv o'rtasidagi harorat farqi kamayadi.

Regenerativ tsiklni amalga oshirish bilan bog'liq vazifalar diagramma yordamida qulay tarzda hal qilinishi mumkin. Buning uchun PS ning sxemasi va regenerativ aylanishini ko'rib chiqing. bitta tanlov bilan (9-rasm). Kengayish adiabat 1 – 2 (9b-rasm) ekstraksiya izobari bilan kesishishi 0 nuqtani beradi, bu ekstraksiyadagi bug’ning holatini tavsiflaydi.

Guruch. 9. P.s. sxemasi. y. bitta regenerativ bug' chiqarish bilan

(a) va jarayonlarning tasviri i - s-diagramma (b)

Anjirdan. 9-rasmdan ko'rinib turibdiki, turbinaga kiruvchi 1 kg bug'dan kg bug' faqat tanlash bosimigacha kengayib, foydali ish hosil qiladi va () kg turbinada oxirgi bosimgacha kengayadi. Bu bug 'oqimining foydali ishi. Qayta tiklanadigan tsikldagi 1 kg bug'ning umumiy ishi:

1 kg bug' olish uchun sarflangan issiqlik miqdori: (10)

Regenerativ siklning issiqlik samaradorligi: . (o'n bir)

Qayta tiklanadigan isitgichlardagi jarayonlar izobarik deb hisoblanadi va suv isitgichni mos keladigan ekstraktsiyada bug 'bosimida to'yingan holatda qoldiradi deb taxmin qilinadi (va hokazo).

Chiqarilgan bug 'miqdori aralashtirgich uchun issiqlik balansi tenglamasidan aniqlanadi:

qayerdan: , (13)

suyuqlikning ekstraktsiya bosimidagi entalpiyasi qayerda; - turbinadan olingan bug'ning entalpiyasi; - kondensatordan chiqayotgan kondensatning entalpiyasi. Xuddi shunday, har qanday tanlov joylarida bug 'oqim tezligini aniqlash mumkin.

Qayta tiklanadigan ozuqa suvini isitishdan foydalanish s.k.ning issiqlik samaradorligini oshiradi. y. 8...12% ga.

Mustaqil ishlarni bajarishdan maqsad bug 'turbinasi qurilmasining regenerativ siklini hisoblash metodikasini o'zlashtirish va asosiy elementlarda eksergiya yo'qotishlarini baholagan holda o'rganilayotgan siklning asosiy termodinamik ko'rsatkichlarini, shu jumladan issiqlik samaradorligini aniqlashdir. bug 'elektr stantsiyasi.

Oqim termodinamiği: adiabatik oqimning xarakterli tezliklari va parametrlari Ovoz tezligi, Laplas tenglamasi. Maksimal va kritik tezliklar, asosiy o'lchamsiz sonlar. Oqim tezligining tovush tezligi orqali o'tish shartlari. Tashqi ta'sirlarni qaytarish printsipi.

Oqim termodinamikasida tovush tezligi tushunchasi muhim ahamiyatga ega, chunki muhitning subsonik va supersonik oqimlari sifat jihatidan farq qiladi: har qanday ta'sirlar subsonik va supersonik oqimlarda qarama-qarshi natijalar beradi; subsonik oqimdagi barcha oqim parametrlari uzluksiz o'zgarib turadi, tovushdan yuqori oqimda parametrlarni sakrash, oqimning uzilishi bilan o'zgartirish mumkin.

Ovoz tezligi (a, m / s) - tovush to'lqinlarining tarqalish tezligi. To'lqinlar - bu muhitning holatini tavsiflovchi ma'lum bir jismoniy miqdor muhitida tarqaladigan buzilishlar. Ovoz to'lqinlari elastik muhitda tarqaladigan zaif tebranishlar deb ataladi - kichik amplitudali mexanik tebranishlar.

Masalan, bir nuqtada tovush manbai deb ataladigan tashqi jism zaif mexanik buzilishlarni keltirib chiqaradi. Natijada bosimning ko'tarilishi dp. Ushbu portlashning tarqalish tezligi tovush tezligi bo'lib, "a" bilan belgilanadi.

Ovoz buzilishining tarqalish jarayoni Laplas tenglamasi bilan tavsiflangan adiabatik jarayondir

U ideal gazning adiabatik jarayoni tenglamasini (7.19) qanoatlantiradi, biz uni shaklda ifodalaymiz.

p/ p k = const

Shunday qilib, tovush tezligi muhitning tabiatiga (kR) va muhit haroratiga bog'liq.

Oqimdagi muhitning harorati (10 5) x koordinatasi o'zgarishi bilan o'zgarganligi sababli, bir kesimdan ikkinchisiga o'tganda tovush tezligi o'zgaradi.Shu munosabat bilan tovushning mahalliy tezligi tushunchasiga ehtiyoj tug'iladi. tushunarli.

Mahalliy ovoz tezligi oqimning ma'lum bir nuqtasida tovushning tarqalish tezligi deb ataladi.

Maksimal va kritik oqim tezligi

Oqim tezligini oqim energiyasi tenglamasidan aniqlash mumkin

Agar dastlabki oqim tezligini e'tiborsiz qoldirish mumkin bo'lsa (W| = 0), oxirgi munosabat shaklni oladi.

(10.29), (10.30) formulalarda entalpiya faqat J/kg ga almashtiriladi, u holda tezlik m/s o'lchamga ega bo'ladi. Agar entalpiya kJ/kg sifatida aniqlansa, munosabat (10.30) mos ravishda o'zgaradi

Joriy tezlik yetadi maksimal qiymat w MaKc oqimning entalpiyasi nolga yetadigan kesimda h = 0, bu bo'shliqqa oqib o'tayotganda (p = 0) va adiabatik kengayish jarayonidagi parametrlar munosabatiga ko'ra (7.21), T = 0 bo'ladi. Oqim orqali maksimal tezlikka erishish molekulalarning xaotik (issiqlik) harakatining barcha energiyasini yo'naltirilgan, tartibli harakat energiyasiga aylantirishga mos keladi.

Yuqoridagi tahlil bizga oqim tezligi 0 ... Wmax ichida qiymatlarni olishi mumkinligini aniqlashga imkon beradi

Impuls tenglamasidan (10.12) bosimning o'zgarishi va oqim tezligining o'zgarishi o'rtasidagi bog'liqlik quyidagicha: oqim tezlashishi (dw > 0) bosimning pasayishi (dp) bilan birga keladi.< 0) и наоборот. Возвращаясь к соотношению параметров в адиабатном процессе расширения, устанавливаем неизбежное уменьшение температуры ускоряющегося адиабатного потока и, согласно (10.28), падение величины скорости звука. Изменение параметров адиабатного ускоряющеюся потока, установленное выше, иллюстрирует рис. 10.5.

Grafikdan ko'rinib turibdiki, uning tezligi tovushning mahalliy tezligiga mos keladigan oqim qismi mavjud. U oqimning kritik qismi deb ataladi, chunki u oqimning bir-biridan sifat jihatidan farq qiluvchi subsonik va supersonik qismlarini ajratib turadi. Kritik oqim parametrlari - oqim tezligi ovozning mahalliy tezligiga teng bo'lgan kanal kesimidagi parametrlar.

Bu holda oqim tezligi kritik oqim tezligi deb ataladi.

Kritik bosim nisbati (P ​​cr) - gaz oqimi bosimining (p cr) kritik qiymatining uning bosimiga (p ()) kanalning kirish qismida nolga teng bo'lgan boshlang'ich tezlikdagi nisbati.

∏cr = Pcr/Ro- (10.32)

Oqimni hisoblash va tahlil qilishda tezlikning mutlaq qiymatlaridan emas, balki nisbiy xususiyatlardan foydalanish qulay:

M soni - ma'lum bir qismdagi oqim tezligining ovozning mahalliy tezligiga nisbati

M = w/a.; (10.33)

~ soni l - berilgandagi oqim tezligining nisbati

kritik oqim tezligiga kesma

l = w/akr; (10.34)

~ soni ƹ - berilgan uchastkadagi oqim tezligining turg'un oqimdagi tovush tezligiga nisbati.

A raqami - ma'lum bir qismdagi oqim tezligining maksimal oqim tezligiga nisbati: A \u003d w / wmax

Umumiy ma'lumot

Deyarli XX asrning 70-yillarigacha sanoatda ishlatiladigan yagona issiqlik dvigateli past bosimli to'yingan bug'da ishlaydigan bug' porshenli dvigatel edi. Birinchi uzluksiz ishlaydigan issiqlik mashinasi (bug 'dvigateli) I.I. Polzunov. Birinchi mashina atmosfera edi. Piston kameralaridan biri qozonga ulanganda, bug 'bosimi ta'sirida piston ko'tarildi, shundan so'ng bug 'tarqatish valfi qaytib, piston bo'shlig'ini qozondan kesib tashladi. Quvur orqali suv AOK qilindi, bug 'kondensatsiya qilindi va piston ostida vakuum hosil bo'ldi. Atmosfera bosimi ta'sirida piston pastga tushdi va foydali ish qildi.

1980-yillarga kelib, ichki yonuv dvigatellarining ishlash tsikli (Otto sikli) amalda o'zlashtirildi, ammo mohiyatiga ko'ra, bu tsikl boshqa ko'plab ixtirochilarning tamoyillarini va ayniqsa, Bo-de-Roche tamoyilini aks ettiradi.

Gazni doimiy hajmda issiqlik bilan ta'minlaydigan ichki yonuv dvigatellarining tsikli deb ataladigan bunday dvigatelning ideal tsikli ish gazining adiabatik siqilishini, gazga issiqlikning izoxorik berilishini, ishchi suyuqlikning adiabatik kengayishini o'z ichiga oladi. , va ishchi suyuqlik bilan izoxorik issiqlik uzatish.

Nikolaus Avgust Ottoning issiqlik dvigateli yuqori siqilishga imkon bermadi va shuning uchun uning samaradorligi past edi. Yuqori samaradorlikka ega bo'lgan zamonaviyroq ichki yonuv dvigatelini yaratishga intilib, nemis muhandisi R. Dizel Otto dvigatelining ishlash printsipidan farq qiladigan boshqa ishlash printsipini ishlab chiqdi.

Kompressordan qutulishning birinchi urinishi hamyurtimiz prof. G.V. 1904 yilda kompressor bo'lmagan dvigatelni yaratgan Trinkler. Trinkler dvigateli nemis zavodlaridan birida (Kerting zavodi) ishlab chiqarilgan bo'lsa ham, ommaviy ishlab chiqarishga kiritilmagan. Kompressorsiz dizel dvigatellarda yangi uchinchi ish aylanishi amalga oshirildi. Aralash issiqlik ta'minoti bilan tsikl deb ataladigan bu dvigatelning ideal tsikli adiabatik havo siqish, izoxorik va keyin izobarik issiqlik kiritish, gazlarning adiabatik kengayishi va izoxorik issiqlik uzatishdan iborat.

Yonish natijasida hosil bo'lgan gazsimon mahsulotlar bir vaqtning o'zida ishchi suyuqlik bo'lgan issiqlik dvigatellari ichki yonuv dvigatellari deb ataladi. Ichki yonuv dvigatellari pistonli dvigatellar, gaz turbinalari 1 va reaktiv dvigatellar shaklida ishlab chiqariladi.

Issiqlik dvigatellari (bug 'dvigatellari), ularda yonish mahsulotlari faqat isitgich (issiqlik chiqaruvchi) bo'lib, ishchi suyuqlikning funktsiyalarini suyuqlik va bug 'fazalari bajaradi, tashqi yonish dvigatellari deb ataladi. Tashqi yonish dvigatellari - bug 'elektr stantsiyalari: bug' dvigatellari, bug' turbinalari, atom elektr stantsiyalari.

Mukammal Otto tsikli

Adiabatik va izotermik samaradorlik

Darhaqiqat, kompressorning ishlashiga nafaqat zararli hajmning ta'siri, balki gazning ishqalanishi va silindrdan so'rish va chiqarish paytida gaz bosimining o'zgarishi ham ta'sir qiladi.

1.85-rasmda haqiqiy indikator diagrammasi ko'rsatilgan. Assimilyatsiya chizig'ida porshenning notekis harakati, prujina va klapanning inertsiyasi tufayli silindrdagi gaz bosimi o'zgarib turadi va dastlabki gaz bosimi p1 dan past bo'ladi. Gazni silindrdan chiqarish liniyasida xuddi shu sabablarga ko'ra gaz bosimi oxirgi bosim p2 dan kattaroq bo'lib chiqadi. Sovutgichli kompressorlarda amalga oshiriladigan politropik siqilish izotermik samaradorlik yordamida qaytariladigan izotermik siqilish bilan taqqoslanadi. ēout = lout/lkp.

Sovutilmagan kompressorlarda amalga oshiriladigan adiabatik qaytarilmas siqilish adiabatik samaradorlikdan foydalangan holda adiabatik qaytariladigan siqilish bilan taqqoslanadi. ķad = yigit/lka.

Turli kompressorlar uchun izotermik samaradorlik qiymati ēiz = 0,6÷0,76 ichida o'zgaradi; adiabatik samaradorlik qiymati - ēad = 0,75÷0,85.

Aralashtirish entropiyasi.

∆s sm = – R sm ∑ r i ln r i - 2 gaz aralashmasi uchun aralashtirish entropiyasi.

U qanchalik katta bo'lsa, aralashtirish jarayoni shunchalik qaytarilmas bo'ladi.

Aralashmaning tarkibiga bog'liq, harorat va bosimga bog'liq emas.

∆s sm / R sm aralashmaning tarkibiy qismlarining miqdoriy nisbatlariga bog'liq va ularning tabiatiga bog'liq emas.

Termodinamikaning birinchi qonuni. Energiya turlari. Issiqlik va ish energiya uzatish shakllaridir. Texnik tizimning energiya va issiqlik balanslari. 1-qonunning balans tenglamalariga asoslangan texnik tizimning mutlaq va nisbiy xarakteristikalari.

Termodinamikaning birinchi qonuni- termodinamik tizimlar va jarayonlar uchun energiyaning saqlanish va aylanish qonuni

Analitik tarzda bu W = const yoki yozilishi mumkin

W 1 - W 2 \u003d 0,

Bu erda W 1, W 2 - mos ravishda, boshlang'ich va yakuniy holatlarda, ko'rib chiqilayotgan izolyatsiya qilingan TSning energiyasi.

Yuqoridagilardan termodinamikaning birinchi qonunining formulasi quyidagicha: yo'q qilish va energiya ishlab chiqarish mumkin emas.

Yopiq, adiabatik TS uchun tizim energiyasining o'zgarishi holat o'zgarishining ma'lum bir termodinamik jarayonida atrof-muhit bilan almashinadigan L ish miqdori bilan belgilanadi.

W 1 - W 2 \u003d L.

Atrof-muhit bilan faqat issiqlik Q shaklida energiya almashadigan yopiq transport vositasi uchun ma'lum bir termodinamik jarayon davomida energiyaning o'zgarishini aniqlash mumkin.

W 1 - W 2 \u003d - Q.

1 - 2 jarayonda o'z holatini o'zgartiradigan yopiq TS uchun umumiy holatda, bog'liqlik mavjud.

W 1 - W 2 \u003d L - Q. (1.29)

Issiqlik va ish energiyani bir tanadan boshqasiga o'tkazishning yagona mumkin bo'lgan shakllaridir - termodinamikaning birinchi qonunining yana bir formulasi yopiq transport vositalari uchun.

Agar yopiq transport vositasi dumaloq termodinamik jarayonni amalga oshirsa, u tugagandan so'ng tizimning barcha parametrlari dastlabki qiymatni oladi, bu esa oxirgi tenglikni shaklda yozishga imkon beradi.

Bundan termodinamikaning birinchi qonunining eng mashhur formulasi kelib chiqadi: birinchi turdagi doimiy harakat mashinasi mumkin emas.

Energiya turlari: ichki (U), kimyoviy, yadroviy, kinetik. Ba'zi hollarda energiyani bir turdagi energiyaning boshqasiga miqdoriy o'zgarishi belgisiga ko'ra taqsimlash qulay. Bir shakldan ikkinchisiga to'liq o'zgarishi mumkin bo'lgan energiya birinchi turga kiradi. Agar biron sababga ko'ra boshqa energiya turiga aylanish mutlaqo mumkin bo'lmasa, u ikkinchi turdagi deb ataladi.

Umumiy holatda TSning energiyasi aniqlanishi mumkin

W = W ter + W kin + U

SI fizik birliklar tizimidagi energiya birligi 1 J (Joule). Boshqa tizimlardan foydalanganda energiya o'lchashning boshqa birliklari bilan shug'ullanish kerak: kaloriya, erg, kilogrammmetr va boshqalar.

Termodinamikaning ikkinchi qonuni. Formulalar va ularning bir-biriga munosabati. Qaytaruvchanlik tushunchasining ma'nosi. Tashqi va ichki qaytarilmas. Entropiya. Qaytariladigan va qaytarilmaydigan jarayonlarda entropiya o'zgarishi. Termodinamikaning 2-qonunining analitik ifodasi. Yopiq tizimlar uchun termodinamikaning yagona tenglamasi (identifikatsiyasi).

Termodinamikaning ikkinchi qonuni.

Ikkinchi qonun, birinchisi kabi, umumlashtirilgan eksperimental ma'lumotlar bo'lib, hech qanday tarzda isbotlanmagan. U muvozanat holatidagi tizimni, tizimning bir muvozanat holatidan ikkinchisiga o‘tish jarayonini bildiradi. U tabiiy jarayonlar oqimining yo'nalishini ko'rib chiqadi, energiyaning har xil turlari ekvivalent emasligini aytadi.

Tabiatdagi barcha jarayonlar harakatlantiruvchi kuchning (harorat gradienti, bosim, konsentratsiya) yo'qolishi yo'nalishida boradi. Faktlarga asoslanib va qonun matnlaridan biri: issiqlikni kamroq jismdan issiqroq jismga o'tkazib bo'lmaydi. 2-qonundan xulosa: bu issiqlik va ishning teng bo'lmagan qiymatini belgilaydi va agar ishni issiqlikka aylantirganda, siz bitta issiqlik qabul qiluvchining holatini o'zgartirish bilan cheklansangiz, issiqlikni ishga aylantirganda, kompensatsiya zarur.

Boshqa qonun tahriri: 2-turdagi abadiy mobil aloqa mumkin emas, ya'ni ishlashning yagona natijasi termal rezervuarni sovutish bo'ladigan mashinani yaratish mumkin emas.

Qaytaruvchanlik tushunchasi.

Qaytarilish tushunchasi markaziy hisoblanadi:

1) bu fenomenologik termodinamika va statik fizika o'rtasidagi suv havzasi;

2) qaytuvchanlik kontseptsiyasi jarayonning termodinamik mukammalligini baholash uchun boshlang'ich nuqtani olishga imkon beradi.

Qaytariladigan jarayon - bu termodinamik jarayon bo'lib, undan so'ng tizim va u bilan o'zaro ta'sir qiluvchi tizimlar (OT) tizim va OTda hech qanday qoldiq o'zgarishlarsiz dastlabki holatiga qaytishi mumkin.

Qaytarib bo'lmaydigan jarayon - bu termodinamik jarayon bo'lib, undan so'ng tizim va u bilan o'zaro ta'sir qiluvchi tizimlar (OT) tizim yoki OTda qoldiq o'zgarishlar ro'y bermasdan, dastlabki holatiga qayta olmaydi.

Jarayonlarning qaytarilmasligini yuzaga keltiradigan ko'plab ichki va tashqi omillar mavjud.

Ichki qaytarilmaslik molekulyar kuchlar va turbulentlik natijasida suyuqlik molekulalarining ichki ishqalanishini keltirib chiqaradi.

Tashqi qaytarilmas tizimning tashqi omillaridan kelib chiqadi. Tashqi qaytarilmaslikning eng keng tarqalgan sabablaridan biri mexanik ishqalanishdir. Ishqalanish jism yoki moddaning yuzasi boshqa sirtga ishqalanadigan barcha jarayonlarda mavjud. Tashqi qaytarilmaslikning yana bir sababi issiqlik uzatish jarayonidir. Tabiatan issiqlik uzatish faqat bitta yo'nalishda sodir bo'ladi: issiqroq joydan sovuqroq joyga. Shuning uchun jarayonni butunlay orqaga qaytarish mumkin emas, chunki issiqlik sovuq joylardan issiqroq joyga ish qo'llamasdan o'tkazilmaydi.

Entropiya.

Entropiya termodinamik tizim holatining funktsiyasi bo'lib, uning ushbu tizimda sodir bo'ladigan elementar muvozanat (qaytariladigan) jarayonidagi differentsial (dS) cheksiz kichik miqdordagi issiqlik (dQ) nisbatiga teng ekanligi bilan belgilanadi. tizimga tizimning termodinamik haroratiga (T).

Entropiyaning kiritilishi bizga jarayonning issiqligini hisoblash uchun yana bir tenglamani beradi, undan foydalanish issiqlik sig'imi bo'yicha taniqli tenglamadan ko'ra qulayroqdir. T(S) dagi jarayon grafigi ostidagi maydon - masshtabli diagrammada jarayonning issiqligi tasvirlangan.

Qaytariladigan va qaytarilmaydigan jarayonlarda entropiya o'zgarishi.